ഓസിലേറ്ററി സർക്യൂട്ട് തോംസൺ ഫോർമുല. SA ഓസിലേറ്ററി സർക്യൂട്ട്. ഇതര വൈദ്യുത പ്രവാഹം

പാതയുടെ സൂത്രവാക്യം ജീവിതത്തിന്റെ സൂത്രവാക്യമാണ് ജീവിതം മുഴുവൻ ലോകത്തിലെ ഏറ്റവും അജ്ഞാതമായ കോണിലേക്കുള്ള ഒരു യാത്രയാണ് - സ്വയം. അവരുടെ പരിമിതികൾ ആർക്കും അറിയില്ല. ഒന്നുമില്ല എന്ന് എനിക്ക് ഉറപ്പുണ്ട്. ഞാൻ റോഡിൽ എന്നോടൊപ്പം എന്തെടുക്കുമെന്ന് എനിക്കറിയില്ല, ഞാൻ എന്ത് നിരസിക്കും, എന്താണ് ഞാൻ ശ്രദ്ധിക്കാത്തത്, ഞാൻ കരയും, ചിരിക്കും, പശ്ചാത്തപിക്കും. ഐ

തോംസന്റെ ഫോർമുല ഇതുപോലെ കാണപ്പെടുന്നു:

$T\; =\; 2\backslash pi\backslash sqrt(LC)$

ഇതും കാണുക

"തോംസൺ ഫോർമുല" എന്ന ലേഖനത്തിൽ ഒരു അവലോകനം എഴുതുക

കുറിപ്പുകൾ

തോംസൺ ഫോർമുലയെ ചിത്രീകരിക്കുന്ന ഒരു ഉദ്ധരണി

• വൈദ്യുതകാന്തിക വൈബ്രേഷനുകൾഒരു ഇലക്ട്രിക്കൽ സർക്യൂട്ടിലെ വൈദ്യുത, ​​കാന്തിക അളവുകളിൽ കാലാനുസൃതമായ മാറ്റങ്ങളാണ്.

• സൗ ജന്യംഅങ്ങനെ വിളിക്കപ്പെടുന്നു ഏറ്റക്കുറച്ചിലുകൾ, സുസ്ഥിരമായ സന്തുലിതാവസ്ഥയിൽ നിന്ന് ഈ സിസ്റ്റത്തിന്റെ വ്യതിചലനം കാരണം ഒരു അടഞ്ഞ സിസ്റ്റത്തിൽ ഉയർന്നുവരുന്നു.

ആന്ദോളനങ്ങളിൽ, സിസ്റ്റത്തിന്റെ ഊർജ്ജം ഒരു രൂപത്തിൽ നിന്ന് മറ്റൊന്നിലേക്ക് പരിവർത്തനം ചെയ്യുന്ന ഒരു തുടർച്ചയായ പ്രക്രിയ നടക്കുന്നു. വൈദ്യുതകാന്തിക മണ്ഡലത്തിന്റെ ആന്ദോളനങ്ങളുടെ കാര്യത്തിൽ, ഈ ഫീൽഡിന്റെ വൈദ്യുത കാന്തിക ഘടകങ്ങൾക്കിടയിൽ മാത്രമേ കൈമാറ്റം നടക്കൂ. ഈ പ്രക്രിയ നടക്കാൻ കഴിയുന്ന ഏറ്റവും ലളിതമായ സംവിധാനം ഓസിലേറ്ററി സർക്യൂട്ട്.

• അനുയോജ്യമായ ഓസിലേറ്ററി സർക്യൂട്ട് (എൽസി സർക്യൂട്ട്) - ഒരു ഇൻഡക്‌ടൻസ് കോയിൽ അടങ്ങുന്ന ഒരു ഇലക്ട്രിക്കൽ സർക്യൂട്ട് എൽഒരു കപ്പാസിറ്ററും സി.

വൈദ്യുത പ്രതിരോധം ഉള്ള ഒരു യഥാർത്ഥ ഓസിലേറ്ററി സർക്യൂട്ടിൽ നിന്ന് വ്യത്യസ്തമായി ആർ, ഒരു അനുയോജ്യമായ സർക്യൂട്ടിന്റെ വൈദ്യുത പ്രതിരോധം എല്ലായ്പ്പോഴും പൂജ്യമാണ്. അതിനാൽ, ഒരു യഥാർത്ഥ സർക്യൂട്ടിന്റെ ലളിതമായ മാതൃകയാണ് അനുയോജ്യമായ ഓസിലേറ്ററി സർക്യൂട്ട്.

അനുയോജ്യമായ ഓസിലേറ്ററി സർക്യൂട്ടിന്റെ ഒരു ഡയഗ്രം ചിത്രം 1 കാണിക്കുന്നു.

സർക്യൂട്ട് ഊർജ്ജം

ഓസിലേറ്ററി സർക്യൂട്ടിന്റെ മൊത്തം ഊർജ്ജം

\(W=W_(e) + W_(m), \; \; \; W_(e) =\dfrac(C\cdot u^(2) )(2) = \dfrac(q^(2) ) (2C), \; \; \; W_(m) =\dfrac(L\cdot i^(2))(2),\)

എവിടെ ഞങ്ങൾ- ഒരു നിശ്ചിത സമയത്ത് ഓസിലേറ്ററി സർക്യൂട്ടിന്റെ വൈദ്യുത മണ്ഡലത്തിന്റെ ഊർജ്ജം, മുതൽകപ്പാസിറ്ററിന്റെ കപ്പാസിറ്റൻസാണ്, യു- ഒരു നിശ്ചിത സമയത്ത് കപ്പാസിറ്ററിലെ വോൾട്ടേജിന്റെ മൂല്യം, q- ഒരു നിശ്ചിത സമയത്ത് കപ്പാസിറ്ററിന്റെ ചാർജിന്റെ മൂല്യം, Wm- ഒരു നിശ്ചിത സമയത്ത് ഓസിലേറ്ററി സർക്യൂട്ടിന്റെ കാന്തികക്ഷേത്രത്തിന്റെ ഊർജ്ജം, എൽ- കോയിൽ ഇൻഡക്‌ടൻസ്, ഐ- ഒരു നിശ്ചിത സമയത്ത് കോയിലിലെ വൈദ്യുതധാരയുടെ മൂല്യം.

ഓസിലേറ്ററി സർക്യൂട്ടിലെ പ്രക്രിയകൾ

ഓസിലേറ്ററി സർക്യൂട്ടിൽ സംഭവിക്കുന്ന പ്രക്രിയകൾ പരിഗണിക്കുക.

സന്തുലിതാവസ്ഥയിൽ നിന്ന് സർക്യൂട്ട് നീക്കംചെയ്യുന്നതിന്, ഞങ്ങൾ കപ്പാസിറ്റർ ചാർജ് ചെയ്യുന്നു, അങ്ങനെ അതിന്റെ പ്ലേറ്റുകളിൽ ഒരു ചാർജ് ഉണ്ടാകും Qm(ചിത്രം 2, സ്ഥാനം 1 ). \(U_(m)=\dfrac(Q_(m))(C)\) എന്ന സമവാക്യം കണക്കിലെടുക്കുമ്പോൾ, കപ്പാസിറ്ററിലുടനീളം വോൾട്ടേജിന്റെ മൂല്യം ഞങ്ങൾ കണ്ടെത്തുന്നു. ഈ സമയത്ത് സർക്യൂട്ടിൽ കറന്റ് ഇല്ല, അതായത്. ഐ = 0.

കീ അടച്ചതിനുശേഷം, കപ്പാസിറ്ററിന്റെ വൈദ്യുത മണ്ഡലത്തിന്റെ പ്രവർത്തനത്തിന് കീഴിൽ, ഒരു വൈദ്യുത പ്രവാഹം സർക്യൂട്ടിൽ ദൃശ്യമാകും, നിലവിലെ ശക്തി ഐഅത് കാലക്രമേണ വർദ്ധിക്കും. ഈ സമയത്ത് കപ്പാസിറ്റർ ഡിസ്ചാർജ് ചെയ്യാൻ തുടങ്ങും, കാരണം. വൈദ്യുതധാര സൃഷ്ടിക്കുന്ന ഇലക്ട്രോണുകൾ (പോസിറ്റീവ് ചാർജുകളുടെ ചലനത്തിന്റെ ദിശയെ വൈദ്യുതധാരയുടെ ദിശയായി കണക്കാക്കുന്നുവെന്ന് ഞാൻ നിങ്ങളെ ഓർമ്മിപ്പിക്കുന്നു) കപ്പാസിറ്ററിന്റെ നെഗറ്റീവ് പ്ലേറ്റ് ഉപേക്ഷിച്ച് പോസിറ്റീവ് ഒന്നിലേക്ക് വരുന്നു (ചിത്രം 2, സ്ഥാനം കാണുക. 2 ). ചാർജിനൊപ്പം qടെൻഷൻ കുറയും യു\(\left(u = \dfrac(q)(C) \right).\) നിലവിലെ ശക്തി വർദ്ധിക്കുന്നതിനനുസരിച്ച്, ഒരു സ്വയം-ഇൻഡക്ഷൻ emf കോയിലിലൂടെ ദൃശ്യമാകും, ഇത് നിലവിലെ ശക്തിയിലെ മാറ്റത്തെ തടയുന്നു. തൽഫലമായി, ഓസിലേറ്ററി സർക്യൂട്ടിലെ നിലവിലെ ശക്തി പൂജ്യത്തിൽ നിന്ന് ഒരു നിശ്ചിത പരമാവധി മൂല്യത്തിലേക്ക് വർദ്ധിക്കുന്നത് തൽക്ഷണമല്ല, ഒരു നിശ്ചിത കാലയളവിൽ, കോയിലിന്റെ ഇൻഡക്‌റ്റൻസ് നിർണ്ണയിക്കുന്നു.

കപ്പാസിറ്റർ ചാർജ് qകുറയുകയും ചില സമയങ്ങളിൽ പൂജ്യത്തിന് തുല്യമാവുകയും ചെയ്യുന്നു ( q = 0, യു= 0), കോയിലിലെ കറന്റ് ഒരു നിശ്ചിത മൂല്യത്തിൽ എത്തും ഞാൻ എം(ചിത്രം 2, സ്ഥാനം കാണുക 3 ).

കപ്പാസിറ്ററിന്റെ വൈദ്യുത മണ്ഡലം കൂടാതെ (പ്രതിരോധം), കറന്റ് സൃഷ്ടിക്കുന്ന ഇലക്ട്രോണുകൾ ജഡത്വത്താൽ ചലിക്കുന്നത് തുടരുന്നു. ഈ സാഹചര്യത്തിൽ, കപ്പാസിറ്ററിന്റെ ന്യൂട്രൽ പ്ലേറ്റിൽ എത്തുന്ന ഇലക്ട്രോണുകൾ അതിന് നെഗറ്റീവ് ചാർജ് നൽകുന്നു, ന്യൂട്രൽ പ്ലേറ്റിൽ നിന്ന് പുറത്തുപോകുന്ന ഇലക്ട്രോണുകൾ അതിന് പോസിറ്റീവ് ചാർജ് നൽകുന്നു. കപ്പാസിറ്റർ ചാർജ് ചെയ്യാൻ തുടങ്ങുന്നു q(ഒപ്പം വോൾട്ടേജ് യു), എന്നാൽ വിപരീത ചിഹ്നം, അതായത്. കപ്പാസിറ്റർ റീചാർജ് ചെയ്തു. ഇപ്പോൾ കപ്പാസിറ്ററിന്റെ പുതിയ വൈദ്യുത മണ്ഡലം ഇലക്ട്രോണുകളെ ചലിക്കുന്നതിൽ നിന്ന് തടയുന്നു, അതിനാൽ കറന്റ് ഐകുറയാൻ തുടങ്ങുന്നു (ചിത്രം 2, സ്ഥാനം കാണുക 4 ). വീണ്ടും, ഇത് തൽക്ഷണം സംഭവിക്കുന്നില്ല, കാരണം ഇപ്പോൾ സ്വയം-ഇൻഡക്ഷൻ EMF കറന്റ് കുറയുന്നതിന് നഷ്ടപരിഹാരം നൽകാനും അതിനെ "പിന്തുണയ്ക്കാനും" ശ്രമിക്കുന്നു. ഒപ്പം കറന്റിന്റെ മൂല്യവും ഞാൻ എം(ഗർഭിണി 3 ) മാറുന്നു പരമാവധി കറന്റ്കോണ്ടൂരിൽ.

വീണ്ടും, കപ്പാസിറ്ററിന്റെ വൈദ്യുത മണ്ഡലത്തിന്റെ പ്രവർത്തനത്തിന് കീഴിൽ, ഒരു വൈദ്യുത പ്രവാഹം സർക്യൂട്ടിൽ ദൃശ്യമാകും, പക്ഷേ വിപരീത ദിശയിലേക്ക് നയിക്കപ്പെടും, നിലവിലെ ശക്തി ഐഅത് കാലക്രമേണ വർദ്ധിക്കും. ഈ സമയത്ത് കപ്പാസിറ്റർ ഡിസ്ചാർജ് ചെയ്യപ്പെടും (ചിത്രം 2, സ്ഥാനം കാണുക 6 ) പൂജ്യത്തിലേക്ക് (ചിത്രം 2, സ്ഥാനം കാണുക 7 ). തുടങ്ങിയവ.

കപ്പാസിറ്ററിലെ ചാർജ് മുതൽ q(ഒപ്പം വോൾട്ടേജ് യു) അതിന്റെ വൈദ്യുത മണ്ഡല ഊർജ്ജം നിർണ്ണയിക്കുന്നു ഞങ്ങൾ\(\ഇടത്(W_(e)=\dfrac(q^(2))(2C)=\dfrac(C \cdot u^(2))(2) \വലത്),\) കോയിലിലെ കറന്റ് ഐ- കാന്തികക്ഷേത്ര ഊർജ്ജം wm\(\left(W_(m)=\dfrac(L \cdot i^(2))(2) \right),\) തുടർന്ന് ചാർജ്, വോൾട്ടേജ്, കറന്റ് എന്നിവയിലെ മാറ്റങ്ങൾക്കൊപ്പം ഊർജ്ജങ്ങളും മാറും.

പട്ടികയിലെ പദവികൾ:

\(W_(e\, \max ) =\dfrac(Q_(m)^(2) )(2C) =\dfrac(C\cdot U_(m)^(2) )(2), \; \; \; W_(e\, 2) =\dfrac(q_(2)^(2) )(2C) =\dfrac(C\cdot u_(2)^(2) )(2), \; \; \ ; W_(e\, 4) =\dfrac(q_(4)^(2) )(2C) =\dfrac(C\cdot u_(4)^(2) )(2), \; \; \; W_(e\, 6) =\dfrac(q_(6)^(2) )(2C) =\dfrac(C\cdot u_(6)^(2) )(2),\)

\(W_(m\; \max ) =\dfrac(L\cdot I_(m)^(2) )(2), \; \; \; W_(m2) =\dfrac(L\cdot i_(2 )^(2) )(2), \; \; \; W_(m4) =\dfrac(L\cdot i_(4)^(2) )(2), \; \; \; W_(m6) =\dfrac(L\cdot i_(6)^(2) )(2).\)

ഒരു അനുയോജ്യമായ ഓസിലേറ്ററി സർക്യൂട്ടിന്റെ മൊത്തം ഊർജ്ജം കാലക്രമേണ സംരക്ഷിക്കപ്പെടുന്നു, കാരണം അതിൽ ഊർജ്ജ നഷ്ടം (പ്രതിരോധമില്ല). പിന്നെ

\(W=W_(e\, \max ) = W_(m\, \max ) = W_(e2) + W_(m2) = W_(e4) + W_(m4) = ...\)

അങ്ങനെ, ആദർശപരമായി എൽസി- സർക്യൂട്ട് നിലവിലെ ശക്തി മൂല്യങ്ങളിൽ കാലാനുസൃതമായ മാറ്റങ്ങൾ അനുഭവപ്പെടും ഐ, ചാർജ് qസമ്മർദ്ദവും യു, കൂടാതെ സർക്യൂട്ടിന്റെ മൊത്തം ഊർജ്ജം സ്ഥിരമായി നിലനിൽക്കും. ഈ സാഹചര്യത്തിൽ, ഉണ്ടെന്ന് ഞങ്ങൾ പറയുന്നു സ്വതന്ത്ര വൈദ്യുതകാന്തിക ആന്ദോളനങ്ങൾ.

• സ്വതന്ത്ര വൈദ്യുതകാന്തിക ആന്ദോളനങ്ങൾസർക്യൂട്ടിൽ - ഇവ കപ്പാസിറ്റർ പ്ലേറ്റുകളിലെ ചാർജിലെ കാലാനുസൃതമായ മാറ്റങ്ങളാണ്, സർക്യൂട്ടിലെ നിലവിലെ ശക്തിയും വോൾട്ടേജും, ബാഹ്യ സ്രോതസ്സുകളിൽ നിന്ന് ഊർജ്ജം ഉപയോഗിക്കാതെ സംഭവിക്കുന്നു.

അങ്ങനെ, സർക്യൂട്ടിൽ സൌജന്യ വൈദ്യുതകാന്തിക ആന്ദോളനങ്ങൾ ഉണ്ടാകുന്നത് കപ്പാസിറ്ററിന്റെ റീചാർജിംഗും കോയിലിലെ സ്വയം-ഇൻഡക്ഷൻ EMF സംഭവിക്കുന്നതുമാണ്, ഇത് ഈ റീചാർജിംഗ് "നൽകുന്നു". കപ്പാസിറ്ററിലെ ചാർജ് ശ്രദ്ധിക്കുക qഒപ്പം കോയിലിലെ കറന്റും ഐഅവയുടെ പരമാവധി മൂല്യങ്ങളിൽ എത്തുക Qmഒപ്പം ഞാൻ എംസമയത്തിന്റെ വിവിധ ഘട്ടങ്ങളിൽ.

സർക്യൂട്ടിലെ സ്വതന്ത്ര വൈദ്യുതകാന്തിക ആന്ദോളനങ്ങൾ ഹാർമോണിക് നിയമം അനുസരിച്ച് സംഭവിക്കുന്നു:

\(q=Q_(m) \cdot \cos \left(\omega \cdot t+\varphi _(1) \right), \; \; \; u=U_(m) \cdot \cos \left(\ ഒമേഗ \cdot t+\varphi _(1) \right), \; \; \; i=I_(m) \cdot \cos \left(\omega \cdot t+\varphi _(2) \ right).\)

ഈ കാലയളവിൽ ഏറ്റവും ചെറിയ കാലയളവ് എൽസി- സർക്യൂട്ട് അതിന്റെ യഥാർത്ഥ അവസ്ഥയിലേക്ക് മടങ്ങുന്നു (ഈ ലൈനിംഗിന്റെ ചാർജിന്റെ പ്രാരംഭ മൂല്യത്തിലേക്ക്), സർക്യൂട്ടിലെ സ്വതന്ത്ര (സ്വാഭാവിക) വൈദ്യുതകാന്തിക ആന്ദോളനങ്ങളുടെ കാലഘട്ടം എന്ന് വിളിക്കുന്നു.

സ്വതന്ത്ര വൈദ്യുതകാന്തിക ആന്ദോളനങ്ങളുടെ കാലഘട്ടം എൽസി-കോണ്ടൂർ നിർണ്ണയിക്കുന്നത് തോംസൺ ഫോർമുലയാണ്:

\(T=2\pi \cdot \sqrt(L\cdot C), \;\;\; \omega =\dfrac(1)(\sqrt(L\cdot C)).\)

മെക്കാനിക്കൽ സാമ്യതയുടെ വീക്ഷണകോണിൽ നിന്ന്, ഘർഷണം ഇല്ലാത്ത ഒരു സ്പ്രിംഗ് പെൻഡുലം ഒരു അനുയോജ്യമായ ഓസിലേറ്ററി സർക്യൂട്ടുമായി യോജിക്കുന്നു, കൂടാതെ യഥാർത്ഥമായത് - ഘർഷണത്തോടെ. ഘർഷണ ശക്തികളുടെ പ്രവർത്തനം കാരണം, ഒരു സ്പ്രിംഗ് പെൻഡുലത്തിന്റെ ആന്ദോളനം കാലക്രമേണ നനവുള്ളതാണ്.

*തോംസൺ ഫോർമുലയുടെ വ്യുൽപ്പന്നം

ആദർശത്തിന്റെ മൊത്തം ഊർജ്ജം മുതൽ എൽസി- സർക്യൂട്ട്, കപ്പാസിറ്ററിന്റെ ഇലക്ട്രോസ്റ്റാറ്റിക് ഫീൽഡിന്റെയും കോയിലിന്റെ കാന്തികക്ഷേത്രത്തിന്റെയും ഊർജ്ജത്തിന്റെ ആകെത്തുകയ്ക്ക് തുല്യമാണ്, തുടർന്ന് ഏത് സമയത്തും തുല്യത.

\(W=\dfrac(Q_(m)^(2) )(2C) =\dfrac(L\cdot I_(m)^(2) )(2) =\dfrac(q^(2) )(2C ) +\dfrac(L\cdot i^(2) )(2) =(\rm const).\)

ആന്ദോളനങ്ങളുടെ സമവാക്യം നമുക്ക് ലഭിക്കും എൽസി- സർക്യൂട്ട്, ഊർജ്ജ സംരക്ഷണ നിയമം ഉപയോഗിച്ച്. എന്ന വസ്തുത കണക്കിലെടുത്ത്, സമയവുമായി ബന്ധപ്പെട്ട് അതിന്റെ മൊത്തം ഊർജ്ജത്തിനായുള്ള പദപ്രയോഗത്തെ വേർതിരിക്കുക

\(W"=0, \;\;\; q"=i, \;\;\; i"=q"",\)

അനുയോജ്യമായ ഒരു സർക്യൂട്ടിലെ സ്വതന്ത്ര ആന്ദോളനങ്ങൾ വിവരിക്കുന്ന ഒരു സമവാക്യം നമുക്ക് ലഭിക്കും:

\(\ഇടത്(\dfrac(q^(2))(2C) +\dfrac(L\cdot i^(2) )(2) \right)^(") ) =\dfrac(q)(C ) \cdot q"+L\cdot i\cdot i" = \dfrac(q)(C) \cdot q"+L\cdot q"\cdot q""=0,\)

\(\dfrac(q)(C) +L\cdot q""=0,\; \; \; \; q""+\dfrac(1)(L\cdot C) \cdot q=0.\ )

ഇങ്ങനെ മാറ്റിയെഴുതിക്കൊണ്ട്:

\(q""+\omega ^(2) \cdot q=0,\)

ഇത് ഒരു ചാക്രിക ആവൃത്തിയിലുള്ള ഹാർമോണിക് ആന്ദോളനങ്ങളുടെ സമവാക്യമാണെന്ന് ശ്രദ്ധിക്കുക

\(\omega =\dfrac(1)(\sqrt(L\cdot C) ).\)

അതനുസരിച്ച്, പരിഗണനയിലുള്ള ആന്ദോളനങ്ങളുടെ കാലയളവ്

\(T=\dfrac(2\pi )(\omega ) =2\pi \cdot \sqrt(L\cdot C).\)

സാഹിത്യം

1. ഷിൽക്കോ, വി.വി. ഭൗതികശാസ്ത്രം: പാഠപുസ്തകം. ഗ്രേഡ് 11 പൊതുവിദ്യാഭ്യാസത്തിനുള്ള അലവൻസ്. സ്കൂൾ റഷ്യൻ ഭാഷയിൽ നിന്ന് നീളം. പരിശീലനം / വി.വി. ഷിൽകോ, എൽ.ജി. മാർക്കോവിച്ച്. - മിൻസ്ക്: നാർ. അസ്വേത, 2009. - എസ്. 39-43.

തോംസൺ ഫോർമുല:

ഒരു അനുയോജ്യമായ ഓസിലേറ്ററി സർക്യൂട്ടിലെ വൈദ്യുതകാന്തിക ആന്ദോളനങ്ങളുടെ കാലഘട്ടം (അതായത്, ഊർജ്ജ നഷ്ടം ഇല്ലാത്ത അത്തരം ഒരു സർക്യൂട്ടിൽ) കോയിലിന്റെ ഇൻഡക്റ്റൻസിനെയും കപ്പാസിറ്ററിന്റെ കപ്പാസിറ്റൻസിനെയും ആശ്രയിച്ചിരിക്കുന്നു, ഇത് 1853-ൽ ആദ്യമായി ലഭിച്ച ഫോർമുല അനുസരിച്ച് കണ്ടെത്തുന്നു. ഇംഗ്ലീഷ് ശാസ്ത്രജ്ഞൻ വില്യം തോംസൺ:

ആവൃത്തി ν = 1/T വിപരീത ആനുപാതിക ആശ്രിതത്വത്താൽ കാലഘട്ടവുമായി ബന്ധപ്പെട്ടിരിക്കുന്നു.

പ്രായോഗിക പ്രയോഗത്തിനായി, അൺഡംപ് ചെയ്യാത്ത വൈദ്യുതകാന്തിക ആന്ദോളനങ്ങൾ നേടേണ്ടത് പ്രധാനമാണ്, ഇതിനായി നഷ്ടം നികത്തുന്നതിന് ഓസിലേറ്ററി സർക്യൂട്ട് വൈദ്യുതി ഉപയോഗിച്ച് നിറയ്ക്കേണ്ടത് ആവശ്യമാണ്.

അൺഡാംപ് ചെയ്യപ്പെടാത്ത വൈദ്യുതകാന്തിക ആന്ദോളനങ്ങൾ ലഭിക്കുന്നതിന്, ഒരു അൺഡാംഡ് ഓസിലേഷൻ ജനറേറ്റർ ഉപയോഗിക്കുന്നു, ഇത് ഒരു സ്വയം-ആന്ദോളന സംവിധാനത്തിന്റെ ഉദാഹരണമാണ്.

താഴെ "നിർബന്ധിത വൈദ്യുത വൈബ്രേഷനുകൾ" കാണുക

സർക്യൂട്ടിൽ സൗജന്യ വൈദ്യുതകാന്തിക ആന്ദോളനങ്ങൾ

ഒരു ഓസിലേറ്റിംഗ് സർക്യൂട്ടിലെ ഊർജ്ജ പരിവർത്തനം

മുകളിൽ "ഓസിലേഷൻ സർക്യൂട്ട്" കാണുക

ലൂപ്പിലെ നാച്ചുറൽ ഫ്രീക്വൻസി

മുകളിൽ "ഓസിലേഷൻ സർക്യൂട്ട്" കാണുക

നിർബന്ധിത ഇലക്ട്രിക്കൽ ആന്ദോളനങ്ങൾ

ഡയഗ്രം ഉദാഹരണങ്ങൾ ചേർക്കുക

ഇൻഡക്‌ടൻസ് എൽ, കപ്പാസിറ്റൻസ് സി എന്നിവ ഉൾപ്പെടുന്ന ഒരു സർക്യൂട്ടിൽ, കപ്പാസിറ്റർ എങ്ങനെയെങ്കിലും ചാർജ്ജ് ചെയ്യപ്പെടുകയാണെങ്കിൽ (ഉദാഹരണത്തിന്, ഒരു പവർ സ്രോതസ്സിനെ ഹ്രസ്വമായി ബന്ധിപ്പിക്കുന്നതിലൂടെ), ആനുകാലികമായി നനഞ്ഞ ആന്ദോളനങ്ങൾ അതിൽ സംഭവിക്കും:

u = Umax sin(ω0t + φ) e-αt

ω0 = (സർക്യൂട്ടിന്റെ സ്വാഭാവിക ആന്ദോളനം)

അൺഡാം ചെയ്യാത്ത ആന്ദോളനങ്ങൾ ഉറപ്പാക്കാൻ, ജനറേറ്ററിൽ യഥാസമയം പവർ സ്രോതസ്സിലേക്ക് സർക്യൂട്ടിനെ ബന്ധിപ്പിക്കാൻ കഴിവുള്ള ഒരു ഘടകം ഉൾപ്പെടുത്തണം - ഒരു കീ അല്ലെങ്കിൽ ഒരു ആംപ്ലിഫയർ.

ഈ സ്വിച്ച് അല്ലെങ്കിൽ ആംപ്ലിഫയർ ശരിയായ നിമിഷത്തിൽ മാത്രം തുറക്കുന്നതിന്, സർക്യൂട്ടിൽ നിന്ന് ആംപ്ലിഫയറിന്റെ കൺട്രോൾ ഇൻപുട്ടിലേക്ക് ഫീഡ്ബാക്ക് ആവശ്യമാണ്.

ഒരു LC-തരം sinusoidal വോൾട്ടേജ് ജനറേറ്ററിന് മൂന്ന് പ്രധാന ഘടകങ്ങൾ ഉണ്ടായിരിക്കണം:

അനുരണന സർക്യൂട്ട്

ആംപ്ലിഫയർ അല്ലെങ്കിൽ കീ (ഒരു വാക്വം ട്യൂബ്, ട്രാൻസിസ്റ്റർ അല്ലെങ്കിൽ മറ്റ് മൂലകത്തിൽ)

പ്രതികരണം

അത്തരമൊരു ജനറേറ്ററിന്റെ പ്രവർത്തനം പരിഗണിക്കുക.

കപ്പാസിറ്റർ C ചാർജ്ജ് ചെയ്യുകയും അത് സർക്യൂട്ടിലെ കറന്റ് എതിർ ഘടികാരദിശയിൽ ഒഴുകുന്ന തരത്തിൽ ഇൻഡക്‌ടൻസ് എൽ വഴി റീചാർജ് ചെയ്യുകയും ചെയ്യുന്നുവെങ്കിൽ, സർക്യൂട്ടുമായി ഇൻഡക്‌ടീവ് കണക്ഷനുള്ള വിൻഡിംഗിൽ e സംഭവിക്കുന്നു. d.s., ട്രാൻസിസ്റ്റർ ടി തടയുന്നു. വൈദ്യുതി ഉറവിടത്തിൽ നിന്ന് സർക്യൂട്ട് വിച്ഛേദിക്കപ്പെട്ടിരിക്കുന്നു.

അടുത്ത അർദ്ധ സൈക്കിളിൽ, കപ്പാസിറ്ററിന്റെ റിവേഴ്സ് ചാർജ് സംഭവിക്കുമ്പോൾ, കപ്ലിംഗ് വിൻഡിംഗിൽ ഒരു emf പ്രേരിപ്പിക്കുന്നു. മറ്റൊരു അടയാളം, ട്രാൻസിസ്റ്റർ ചെറുതായി തുറക്കുന്നു, വൈദ്യുതി ഉറവിടത്തിൽ നിന്നുള്ള കറന്റ് സർക്യൂട്ടിലേക്ക് കടന്നുപോകുന്നു, കപ്പാസിറ്റർ റീചാർജ് ചെയ്യുന്നു.

സർക്യൂട്ടിലേക്ക് വിതരണം ചെയ്യുന്ന ഊർജ്ജത്തിന്റെ അളവ് അതിലെ നഷ്ടങ്ങളേക്കാൾ കുറവാണെങ്കിൽ, ഒരു ആംപ്ലിഫയറിന്റെ അഭാവത്തേക്കാൾ സാവധാനത്തിലാണെങ്കിലും, പ്രക്രിയ ക്ഷയിക്കാൻ തുടങ്ങും.

അതേ പുനർനിർമ്മാണവും ഊർജ്ജ ഉപഭോഗവും കൊണ്ട്, ആന്ദോളനങ്ങൾ അൺഡമ്പഡ് ആണ്, കൂടാതെ സർക്യൂട്ടിന്റെ നികത്തൽ അതിലെ നഷ്ടങ്ങളെ കവിയുന്നുവെങ്കിൽ, ആന്ദോളനങ്ങൾ വ്യതിചലിക്കുന്നു.

താഴെപ്പറയുന്ന രീതി സാധാരണയായി ആന്ദോളനങ്ങളുടെ ഒരു അൺഡംഡ് സ്വഭാവം സൃഷ്ടിക്കാൻ ഉപയോഗിക്കുന്നു: സർക്യൂട്ടിലെ ആന്ദോളനങ്ങളുടെ ചെറിയ ആംപ്ലിറ്റ്യൂഡുകളിൽ, ട്രാൻസിസ്റ്ററിന്റെ അത്തരമൊരു കളക്ടർ കറന്റ് നൽകുന്നു, അതിൽ ഊർജ്ജത്തിന്റെ പുനർനിർമ്മാണം അതിന്റെ ഉപഭോഗം കവിയുന്നു. തൽഫലമായി, ആന്ദോളന ആംപ്ലിറ്റ്യൂഡുകൾ വർദ്ധിക്കുകയും കളക്ടർ കറന്റ് സാച്ചുറേഷൻ കറന്റ് മൂല്യത്തിൽ എത്തുകയും ചെയ്യുന്നു. അടിസ്ഥാന വൈദ്യുതധാരയിലെ കൂടുതൽ വർദ്ധനവ് കളക്ടർ കറന്റിന്റെ വർദ്ധനവിന് കാരണമാകില്ല, അതിനാൽ ആന്ദോളനത്തിന്റെ ആംപ്ലിറ്റ്യൂഡിന്റെ വർദ്ധനവ് നിർത്തുന്നു.

എസി ഇലക്ട്രിക് കറന്റ്

എസി ജനറേറ്റർ (ac.11 ക്ലാസ്. പേജ്.131)

ഫീൽഡിൽ കറങ്ങുന്ന ഒരു ഫ്രെയിമിന്റെ EMF

ആൾട്ടർനേറ്റർ.

സ്ഥിരമായ കാന്തികക്ഷേത്രത്തിൽ ചലിക്കുന്ന ഒരു കണ്ടക്ടറിൽ, ഒരു വൈദ്യുത മണ്ഡലം സൃഷ്ടിക്കപ്പെടുന്നു, ഒരു ഇൻഡക്ഷൻ ഇഎംഎഫ് സംഭവിക്കുന്നു.

ജനറേറ്ററിന്റെ പ്രധാന ഘടകം ഒരു ബാഹ്യ മെക്കാനിക്കൽ മോട്ടോർ ഉപയോഗിച്ച് കാന്തികക്ഷേത്രത്തിൽ കറങ്ങുന്ന ഒരു ഫ്രെയിമാണ്.

ഇൻഡക്ഷൻ ബി ഉള്ള ഒരു കാന്തിക മണ്ഡലത്തിൽ കോണീയ ആവൃത്തി ω ഉപയോഗിച്ച് കറങ്ങുന്ന, a x b വലുപ്പമുള്ള ഒരു ഫ്രെയിമിൽ EMF പ്രേരിപ്പിക്കുന്നത് നമുക്ക് കണ്ടെത്താം.

മാഗ്നറ്റിക് ഇൻഡക്ഷൻ വെക്റ്റർ B യ്‌ക്കും ഫ്രെയിം ഏരിയ വെക്‌ടർ S എന്നിവയ്‌ക്കും ഇടയിലുള്ള ആംഗിൾ α പ്രാരംഭ സ്ഥാനത്ത് പൂജ്യത്തിന് തുല്യമായിരിക്കട്ടെ. ഈ സ്ഥാനത്ത്, ചാർജ് വേർതിരിവ് സംഭവിക്കുന്നില്ല.

ഫ്രെയിമിന്റെ വലത് പകുതിയിൽ, വേഗത വെക്റ്റർ ഇൻഡക്ഷൻ വെക്റ്ററുമായി സഹ-ഡയറക്ട് ചെയ്യുന്നു, ഇടത് പകുതിയിൽ അത് എതിർവശത്താണ്. അതിനാൽ, ഫ്രെയിമിലെ ചാർജുകളിൽ പ്രവർത്തിക്കുന്ന ലോറന്റ്സ് ഫോഴ്സ് പൂജ്യമാണ്

90o കോണിലൂടെ ഫ്രെയിം തിരിക്കുമ്പോൾ, ലോറന്റ്സ് ശക്തിയുടെ പ്രവർത്തനത്തിൽ ഫ്രെയിമിന്റെ വശങ്ങളിൽ ചാർജുകൾ വേർതിരിക്കപ്പെടുന്നു. ഫ്രെയിം 1, 3 എന്നിവയുടെ വശങ്ങളിൽ, അതേ ഇൻഡക്ഷൻ emf ഉണ്ടാകുന്നു:

εi1 = εi3 = υBb

2, 4 വശങ്ങളിലെ ചാർജുകളുടെ വേർതിരിവ് നിസ്സാരമാണ്, അതിനാൽ അവയിൽ ഉണ്ടാകുന്ന ഇൻഡക്ഷൻ emf അവഗണിക്കാം.

υ = ω a/2 എന്ന വസ്തുത കണക്കിലെടുക്കുമ്പോൾ, ഫ്രെയിമിൽ പ്രേരിപ്പിച്ച മൊത്തം EMF:

εi = 2 εi1 = ωB∆S

ഫാരഡെയുടെ വൈദ്യുതകാന്തിക ഇൻഡക്ഷൻ നിയമത്തിൽ നിന്ന് ഫ്രെയിമിൽ പ്രേരിപ്പിച്ച EMF കണ്ടെത്താനാകും. കറങ്ങുന്ന ഫ്രെയിമിന്റെ വിസ്തൃതിയിലൂടെയുള്ള കാന്തിക പ്രവാഹം കാന്തിക പ്രേരണയുടെ വരികൾക്കും ഏരിയ വെക്റ്ററിനും ഇടയിലുള്ള ഭ്രമണ കോണിനെ ആശ്രയിച്ച് സമയത്തിനനുസരിച്ച് വ്യത്യാസപ്പെടുന്നു φ = wt.

ലൂപ്പ് ഒരു ഫ്രീക്വൻസി n ഉപയോഗിച്ച് കറങ്ങുമ്പോൾ, j = 2πnt നിയമം അനുസരിച്ച് j ആംഗിൾ മാറുന്നു, ഒപ്പം ഒഴുക്കിനുള്ള എക്സ്പ്രഷൻ ഈ രൂപമെടുക്കുന്നു:

Φ = BDS cos(wt) = BDS cos(2πnt)

ഫാരഡെയുടെ നിയമം അനുസരിച്ച്, കാന്തിക പ്രവാഹത്തിലെ മാറ്റങ്ങൾ ഫ്ലക്സ് മാറ്റത്തിന്റെ മൈനസ് നിരക്കിന് തുല്യമായ ഒരു ഇൻഡക്ഷൻ emf സൃഷ്ടിക്കുന്നു:

εi = - dΦ/dt = -Φ' = BSω sin(ωt) = εmax sin(wt) .

ഇവിടെ εmax = wBDS എന്നത് ഫ്രെയിമിൽ പ്രേരിപ്പിച്ച പരമാവധി EMF ആണ്

അതിനാൽ, ഇൻഡക്ഷന്റെ ഇഎംഎഫിലെ മാറ്റം ഒരു ഹാർമോണിക് നിയമം അനുസരിച്ച് സംഭവിക്കും.

സ്ലിപ്പ് വളയങ്ങളുടെയും ബ്രഷുകളുടെയും സഹായത്തോടെ, കോയിലിന്റെ അറ്റങ്ങൾ ഒരു ഇലക്ട്രിക്കൽ സർക്യൂട്ടുമായി ബന്ധിപ്പിക്കുകയാണെങ്കിൽ, ഇൻഡക്ഷൻ EMF ന്റെ പ്രവർത്തനത്തിൽ, ഒരു ഹാർമോണിക് നിയമമനുസരിച്ച് കാലക്രമേണ മാറുന്ന വൈദ്യുത ആന്ദോളനങ്ങൾ നിർബന്ധിതമായി മാറുന്നു. നിലവിലെ ശക്തി - ആൾട്ടർനേറ്റിംഗ് കറന്റ് - ഇലക്ട്രിക്കൽ സർക്യൂട്ടിൽ സംഭവിക്കും.

പ്രായോഗികമായി, ഒരു കാന്തികക്ഷേത്രത്തിൽ ഒരു കോയിൽ തിരിക്കുന്നതിലൂടെയല്ല, സ്റ്റേറ്ററിനുള്ളിൽ ഒരു കാന്തം അല്ലെങ്കിൽ വൈദ്യുതകാന്തികം (റോട്ടർ) തിരിക്കുന്നതിലൂടെ ഒരു sinusoidal EMF ഉത്തേജിപ്പിക്കപ്പെടുന്നു - സ്റ്റേഷണറി വിൻഡിംഗുകൾ സ്റ്റീൽ കോറുകളിൽ മുറിവുണ്ടാക്കുന്നു.

പേജിലേക്ക് പോകുക:

നമ്മൾ ചിത്രം താരതമ്യം ചെയ്താൽ. അത്തിപ്പഴത്തിനൊപ്പം 50. 17, സ്പ്രിംഗുകളിൽ ശരീരത്തിന്റെ വൈബ്രേഷനുകൾ കാണിക്കുന്നു, പ്രക്രിയയുടെ എല്ലാ ഘട്ടങ്ങളിലും ഒരു വലിയ സാമ്യം സ്ഥാപിക്കാൻ പ്രയാസമില്ല. ഒരുതരം "നിഘണ്ടു" കംപൈൽ ചെയ്യാൻ കഴിയും, അതിന്റെ സഹായത്തോടെ വൈദ്യുത വൈബ്രേഷനുകളുടെ വിവരണം മെക്കാനിക്കൽ വിവരണത്തിലേക്ക് ഉടനടി വിവർത്തനം ചെയ്യാൻ കഴിയും, തിരിച്ചും. നിഘണ്ടു ഇതാ.

ഈ "നിഘണ്ടു" ഉപയോഗിച്ച് മുമ്പത്തെ ഖണ്ഡിക വീണ്ടും വായിക്കാൻ ശ്രമിക്കുക. പ്രാരംഭ നിമിഷത്തിൽ, കപ്പാസിറ്റർ ചാർജ്ജ് ചെയ്യപ്പെടുന്നു (ശരീരം വ്യതിചലിച്ചിരിക്കുന്നു), അതായത്, വൈദ്യുത (സാധ്യതയുള്ള) ഊർജ്ജത്തിന്റെ വിതരണം സിസ്റ്റത്തിലേക്ക് റിപ്പോർട്ട് ചെയ്യപ്പെടുന്നു. കറന്റ് ഒഴുകാൻ തുടങ്ങുന്നു (ശരീരം വേഗത കൈവരിക്കുന്നു), കാലയളവിന്റെ നാലിലൊന്നിന് ശേഷം വൈദ്യുതധാരയും കാന്തിക ഊർജ്ജവും ഏറ്റവും വലുതാണ്, കപ്പാസിറ്റർ ഡിസ്ചാർജ് ചെയ്യപ്പെടുന്നു, അതിലെ ചാർജ് പൂജ്യമാണ് (ശരീരത്തിന്റെ വേഗതയും അതിന്റെ ഗതികോർജ്ജവും ഏറ്റവും വലുതാണ്. , ശരീരം സന്തുലിതാവസ്ഥയിലൂടെ കടന്നുപോകുന്നു), മുതലായവ.

കപ്പാസിറ്ററിന്റെ പ്രാരംഭ ചാർജും അതിലെ വോൾട്ടേജും ബാറ്ററിയുടെ ഇലക്ട്രോമോട്ടീവ് ഫോഴ്‌സാണ് സൃഷ്ടിക്കുന്നത് എന്നത് ശ്രദ്ധിക്കുക. മറുവശത്ത്, ശരീരത്തിന്റെ പ്രാരംഭ വ്യതിചലനം ബാഹ്യമായി പ്രയോഗിക്കുന്ന ശക്തിയാൽ സൃഷ്ടിക്കപ്പെടുന്നു. അങ്ങനെ, ഒരു മെക്കാനിക്കൽ ഓസിലേറ്ററി സിസ്റ്റത്തിൽ പ്രവർത്തിക്കുന്ന ബലം ഒരു ഇലക്ട്രിക്കൽ ഓസിലേറ്ററി സിസ്റ്റത്തിൽ പ്രവർത്തിക്കുന്ന ഇലക്ട്രോമോട്ടീവ് ഫോഴ്സിന് സമാനമായ ഒരു പങ്ക് വഹിക്കുന്നു. അതിനാൽ ഞങ്ങളുടെ "നിഘണ്ടു" മറ്റൊരു "വിവർത്തനം" കൊണ്ട് അനുബന്ധമാക്കാം:

7) ബലം, 7) ഇലക്ട്രോമോട്ടീവ് ഫോഴ്സ്.

രണ്ട് പ്രക്രിയകളുടെയും ക്രമങ്ങളുടെ സമാനത കൂടുതൽ മുന്നോട്ട് പോകുന്നു. ഘർഷണം മൂലം മെക്കാനിക്കൽ ആന്ദോളനങ്ങൾ ദുർബലമാകുന്നു: ഓരോ ആന്ദോളനത്തിലും, ഊർജ്ജത്തിന്റെ ഒരു ഭാഗം ഘർഷണം മൂലം താപമായി പരിവർത്തനം ചെയ്യപ്പെടുന്നു, അതിനാൽ വ്യാപ്തി ചെറുതും ചെറുതുമായി മാറുന്നു. അതുപോലെ, കപ്പാസിറ്ററിന്റെ ഓരോ റീചാർജിലും, വൈദ്യുതധാരയുടെ ഊർജ്ജത്തിന്റെ ഒരു ഭാഗം താപമായി പരിവർത്തനം ചെയ്യപ്പെടുന്നു, ഇത് കോയിലിന്റെ വയറിലെ പ്രതിരോധത്തിന്റെ സാന്നിധ്യം മൂലം പുറത്തുവിടുന്നു. അതിനാൽ, സർക്യൂട്ടിലെ വൈദ്യുത ആന്ദോളനങ്ങളും നനഞ്ഞിരിക്കുന്നു. മെക്കാനിക്കൽ വൈബ്രേഷനുകൾക്ക് ഘർഷണം വഹിക്കുന്ന അതേ പങ്ക് വൈദ്യുത വൈബ്രേഷനുകൾക്കും പ്രതിരോധം വഹിക്കുന്നു.

1853-ൽ ഇംഗ്ലീഷ് ഭൗതികശാസ്ത്രജ്ഞനായ വില്യം തോംസൺ (ലോർഡ് കെൽവിൻ, 1824-1907) ഒരു കപ്പാസിറ്റൻസ് കപ്പാസിറ്ററും ഒരു ഇൻഡക്‌ടറും അടങ്ങുന്ന ഒരു സർക്യൂട്ടിലെ സ്വാഭാവിക വൈദ്യുത ആന്ദോളനങ്ങൾ ഹാർമോണിക് ആണെന്നും അവയുടെ കാലഘട്ടം ഫോർമുലയാൽ പ്രകടിപ്പിക്കുമെന്നും സൈദ്ധാന്തികമായി കാണിച്ചു.

(- ഹെൻറിയിൽ, - ഫാരഡുകളിൽ, - സെക്കൻഡിൽ). ഈ ലളിതവും വളരെ പ്രധാനപ്പെട്ടതുമായ ഫോർമുലയെ തോംസൺ ഫോർമുല എന്ന് വിളിക്കുന്നു. കപ്പാസിറ്റൻസും ഇൻഡക്റ്റൻസും ഉള്ള ഓസിലേറ്ററി സർക്യൂട്ടുകളെ പലപ്പോഴും തോംസൺ എന്നും വിളിക്കുന്നു, കാരണം അത്തരം സർക്യൂട്ടുകളിൽ വൈദ്യുത ആന്ദോളനങ്ങളുടെ സിദ്ധാന്തം ആദ്യമായി നൽകിയത് തോംസൺ ആയിരുന്നു. അടുത്തിടെ, "-കോണ്ടൂർ" എന്ന പദം കൂടുതലായി ഉപയോഗിക്കപ്പെടുന്നു (അതുപോലെ തന്നെ "-കോണ്ടൂർ", "-കോണ്ടൂർ" മുതലായവ).

ഒരു ഇലാസ്റ്റിക് പെൻഡുലത്തിന്റെ (§ 9) ഹാർമോണിക് ആന്ദോളനങ്ങളുടെ കാലഘട്ടം നിർണ്ണയിക്കുന്ന ഫോർമുലയുമായി തോംസന്റെ ഫോർമുലയെ താരതമ്യം ചെയ്യുമ്പോൾ, ശരീരത്തിന്റെ പിണ്ഡം ഇൻഡക്‌റ്റൻസിന്റെ അതേ പങ്ക് വഹിക്കുന്നുവെന്നും സ്പ്രിംഗിന്റെ കാഠിന്യം പരസ്പരവിരുദ്ധമായ അതേ പങ്ക് വഹിക്കുന്നുവെന്നും ഞങ്ങൾ കാണുന്നു. കപ്പാസിറ്റൻസ് (). ഇതിന് അനുസൃതമായി, ഞങ്ങളുടെ "നിഘണ്ടുവിൽ" രണ്ടാമത്തെ വരി ഇതുപോലെ എഴുതാം:

2) സ്പ്രിംഗിന്റെ കാഠിന്യം 2) കപ്പാസിറ്ററിന്റെ കപ്പാസിറ്റൻസിന്റെ പരസ്പരബന്ധം.

വ്യത്യസ്‌തവും , തിരഞ്ഞെടുക്കുന്നതിലൂടെ നിങ്ങൾക്ക് വൈദ്യുത ആന്ദോളനങ്ങളുടെ ഏത് കാലഘട്ടവും ലഭിക്കും. സ്വാഭാവികമായും, വൈദ്യുത ആന്ദോളനങ്ങളുടെ കാലഘട്ടത്തെ ആശ്രയിച്ച്, അവയുടെ നിരീക്ഷണത്തിന്റെയും റെക്കോർഡിംഗിന്റെയും (ഓസില്ലോഗ്രാഫി) വിവിധ രീതികൾ ഉപയോഗിക്കേണ്ടത് ആവശ്യമാണ്. ഉദാഹരണമായി എടുത്താൽ, പിന്നെ കാലയളവ് ആയിരിക്കും

അതായത്, ഏകദേശം ആവൃത്തിയിൽ ആന്ദോളനങ്ങൾ സംഭവിക്കും. ഓഡിയോ ശ്രേണിയിൽ ആവൃത്തിയുള്ള വൈദ്യുത വൈബ്രേഷനുകളുടെ ഒരു ഉദാഹരണമാണിത്. അത്തരം ഏറ്റക്കുറച്ചിലുകൾ ഒരു ടെലിഫോൺ ഉപയോഗിച്ച് കേൾക്കാനും ഒരു ലൂപ്പ് ഓസിലോസ്കോപ്പിൽ രേഖപ്പെടുത്താനും കഴിയും. ഒരു ഇലക്‌ട്രോണിക് ഓസിലോസ്‌കോപ്പ് അത്തരത്തിലുള്ളതും ഉയർന്ന ആവൃത്തിയിലുള്ളതുമായ ആന്ദോളനങ്ങളുടെ ഒരു സ്വീപ്പ് നേടുന്നത് സാധ്യമാക്കുന്നു. റേഡിയോ എഞ്ചിനീയറിംഗ് വളരെ വേഗത്തിലുള്ള ആന്ദോളനങ്ങൾ ഉപയോഗിക്കുന്നു - ദശലക്ഷക്കണക്കിന് ഹെർട്സ് ആവൃത്തികൾ. ഒരു ഇലക്‌ട്രോണിക് ഓസിലോസ്‌കോപ്പ് അവയുടെ ആകൃതി നിരീക്ഷിക്കുന്നത് സാധ്യമാക്കുന്നു, അതുപോലെ തന്നെ നമുക്ക് ഒരു പെൻഡുലത്തിന്റെ ആകൃതി ഒരു സോട്ടി പ്ലേറ്റിൽ (§ 3) ഉപയോഗിച്ച് കാണാൻ കഴിയും. ഓസിലേറ്ററി സർക്യൂട്ടിന്റെ ഒരൊറ്റ ആവേശത്തോടുകൂടിയ സ്വതന്ത്ര വൈദ്യുത ആന്ദോളനങ്ങളുടെ ഓസില്ലോഗ്രാഫി സാധാരണയായി ഉപയോഗിക്കാറില്ല. വസ്തുത, സർക്യൂട്ടിലെ സന്തുലിതാവസ്ഥ ഏതാനും കാലഘട്ടങ്ങളിൽ സ്ഥാപിക്കപ്പെടുന്നു, അല്ലെങ്കിൽ, ഏറ്റവും മികച്ചത്, നിരവധി പതിനായിരക്കണക്കിന് കാലഘട്ടങ്ങളിൽ (സർക്യൂട്ടിന്റെ ഇൻഡക്റ്റൻസ്, അതിന്റെ കപ്പാസിറ്റൻസ്, പ്രതിരോധം എന്നിവ തമ്മിലുള്ള ബന്ധത്തെ ആശ്രയിച്ച്). ജീർണന പ്രക്രിയ പ്രായോഗികമായി 20 കാലഘട്ടങ്ങളിൽ അവസാനിക്കുകയാണെങ്കിൽ, സ്വതന്ത്ര ആന്ദോളനങ്ങളുടെ മുഴുവൻ ഫ്ലാഷുകളുടെയും കാലഘട്ടങ്ങളുള്ള ഒരു സർക്യൂട്ടിന്റെ മുകളിലുള്ള ഉദാഹരണത്തിൽ, എല്ലാം മാത്രമേ എടുക്കൂ, ലളിതമായ വിഷ്വൽ ഉപയോഗിച്ച് ഓസില്ലോഗ്രാം പിന്തുടരുന്നത് വളരെ ബുദ്ധിമുട്ടായിരിക്കും. നിരീക്ഷണം. മുഴുവൻ പ്രക്രിയയും - ആന്ദോളനങ്ങളുടെ ആവേശം മുതൽ അവയുടെ പൂർണ്ണമായ വംശനാശം വരെ - ഇടയ്ക്കിടെ ആവർത്തിക്കുകയാണെങ്കിൽ പ്രശ്നം എളുപ്പത്തിൽ പരിഹരിക്കപ്പെടും. ഇലക്ട്രോണിക് ഓസിലോസ്‌കോപ്പിന്റെ സ്കാനിംഗ് വോൾട്ടേജും ആനുകാലികവും ആന്ദോളനങ്ങളുടെ ഉത്തേജന പ്രക്രിയയുമായി സമന്വയിപ്പിക്കുന്നതും ആക്കുന്നതിലൂടെ, സ്‌ക്രീനിൽ ഒരേ സ്ഥലത്ത് ഒരേ ഓസില്ലോഗ്രാം പലതവണ "വരയ്ക്കാൻ" ഞങ്ങൾ ഇലക്‌ട്രോൺ ബീമിനെ നിർബന്ധിക്കും. ആവശ്യത്തിന് പതിവ് ആവർത്തനത്തോടെ, സ്ക്രീനിൽ നിരീക്ഷിച്ച ചിത്രം സാധാരണയായി തുടർച്ചയായി ദൃശ്യമാകും, അതായത്, ഞങ്ങൾ ചലനരഹിതവും മാറ്റമില്ലാത്തതുമായ ഒരു വക്രത്തിൽ ഇരിക്കും, അതിന്റെ ഒരു ആശയം ചിത്രം നൽകിയിരിക്കുന്നു. 49 ബി.

ചിത്രത്തിൽ കാണിച്ചിരിക്കുന്ന സ്വിച്ച് സർക്യൂട്ടിൽ. 49, a, ഒരു സ്ഥാനത്ത് നിന്ന് മറ്റൊന്നിലേക്ക് സ്വിച്ച് ഇടയ്ക്കിടെ ടോസ് ചെയ്യുന്നതിലൂടെ പ്രക്രിയയുടെ ഒന്നിലധികം ആവർത്തനങ്ങൾ ലഭിക്കും.

ഇലക്ട്രോണിക് ട്യൂബ് സർക്യൂട്ടുകൾ ഉപയോഗിച്ച് കൂടുതൽ നൂതനവും വേഗതയേറിയതുമായ ഇലക്ട്രിക്കൽ സ്വിച്ചിംഗ് രീതികൾ റേഡിയോ എഞ്ചിനീയറിംഗിലുണ്ട്. എന്നാൽ ഇലക്ട്രോണിക് ട്യൂബുകളുടെ കണ്ടുപിടുത്തത്തിന് മുമ്പുതന്നെ, ഒരു സ്പാർക്ക് ചാർജിന്റെ ഉപയോഗത്തെ അടിസ്ഥാനമാക്കി, ഒരു സർക്യൂട്ടിലെ നനഞ്ഞ ആന്ദോളനങ്ങളുടെ ആവേശം ഇടയ്ക്കിടെ ആവർത്തിക്കുന്നതിനുള്ള ഒരു സമർത്ഥമായ രീതി കണ്ടുപിടിച്ചു. ഈ രീതിയുടെ ലാളിത്യവും വ്യക്തതയും കണക്കിലെടുത്ത്, കുറച്ചുകൂടി വിശദമായി ഞങ്ങൾ അതിൽ വസിക്കും.

അരി. 51. സർക്യൂട്ടിലെ ആന്ദോളനങ്ങളുടെ സ്പാർക്ക് ആവേശത്തിന്റെ സ്കീം

ഓസിലേറ്ററി സർക്യൂട്ട് ഒരു ചെറിയ വിടവ് (സ്പാർക്ക് വിടവ് 1) വഴി തകർന്നിരിക്കുന്നു, അതിന്റെ അറ്റങ്ങൾ സ്റ്റെപ്പ്-അപ്പ് ട്രാൻസ്ഫോർമർ 2 ന്റെ ദ്വിതീയ വിൻഡിംഗുമായി ബന്ധിപ്പിച്ചിരിക്കുന്നു (ചിത്രം 51). സ്പാർക്ക് വിടവിലുള്ള വോൾട്ടേജ് ബ്രേക്ക്ഡൗൺ വോൾട്ടേജിന് തുല്യമാകുന്നതുവരെ ട്രാൻസ്ഫോർമറിൽ നിന്നുള്ള കറന്റ് കപ്പാസിറ്റർ 3 ചാർജ് ചെയ്യുന്നു (വോളിയം II, §93 കാണുക). ഈ നിമിഷത്തിൽ, സ്പാർക്ക് ഗ്യാപ്പിൽ ഒരു സ്പാർക്ക് ഡിസ്ചാർജ് സംഭവിക്കുന്നു, ഇത് സർക്യൂട്ട് അടയ്ക്കുന്നു, കാരണം സ്പാർക്ക് ചാനലിലെ ഉയർന്ന അയോണൈസ്ഡ് വാതകത്തിന്റെ നിര ഏതാണ്ട് ലോഹത്തെ പോലെ കറന്റ് നടത്തുന്നു. അത്തരം ഒരു അടച്ച സർക്യൂട്ടിൽ, മുകളിൽ വിവരിച്ചതുപോലെ വൈദ്യുത ആന്ദോളനങ്ങൾ സംഭവിക്കും. സ്പാർക്ക് ഗ്യാപ്പ് കറന്റ് നന്നായി നടത്തുന്നിടത്തോളം, ട്രാൻസ്ഫോർമറിന്റെ ദ്വിതീയ വിൻഡിംഗ് സ്പാർക്ക് കൊണ്ട് പ്രായോഗികമായി ഷോർട്ട് സർക്യൂട്ട് ചെയ്യപ്പെടുന്നു, അതിനാൽ ട്രാൻസ്ഫോർമറിന്റെ മുഴുവൻ വോൾട്ടേജും അതിന്റെ ദ്വിതീയ വിൻഡിംഗിൽ കുറയുന്നു, ഇതിന്റെ പ്രതിരോധം പ്രതിരോധത്തേക്കാൾ വളരെ വലുതാണ്. തീപ്പൊരി. തൽഫലമായി, നന്നായി ചാലകമായ സ്പാർക്ക് വിടവ് ഉപയോഗിച്ച്, ട്രാൻസ്ഫോർമർ പ്രായോഗികമായി സർക്യൂട്ടിലേക്ക് ഊർജ്ജം നൽകുന്നില്ല. സർക്യൂട്ടിന് പ്രതിരോധം ഉള്ളതിനാൽ, വൈബ്രേഷൻ എനർജിയുടെ ഒരു ഭാഗം ജൂൾ താപത്തിലും അതുപോലെ സ്പാർക്കിലെ പ്രക്രിയകളിലും ചെലവഴിക്കുന്നു, ആന്ദോളനങ്ങൾ നനവുള്ളതും കുറച്ച് സമയത്തിന് ശേഷം കറന്റിന്റെയും വോൾട്ടേജിന്റെയും ആംപ്ലിറ്റ്യൂഡുകൾ വളരെയധികം കുറയുന്നു. തീപ്പൊരി അണയുന്നു എന്ന്. അപ്പോൾ വൈദ്യുത ആന്ദോളനങ്ങൾ തടസ്സപ്പെടുന്നു. ഈ ഘട്ടം മുതൽ, ഒരു തകരാർ വീണ്ടും സംഭവിക്കുന്നതുവരെ ട്രാൻസ്ഫോർമർ വീണ്ടും കപ്പാസിറ്റർ ചാർജ് ചെയ്യുന്നു, മുഴുവൻ പ്രക്രിയയും ആവർത്തിക്കുന്നു (ചിത്രം 52). അങ്ങനെ, ഒരു സ്പാർക്കിന്റെ രൂപീകരണവും അതിന്റെ വംശനാശവും ഒരു ഓട്ടോമാറ്റിക് സ്വിച്ചിന്റെ പങ്ക് വഹിക്കുന്നു, അത് ആന്ദോളന പ്രക്രിയയുടെ ആവർത്തനം ഉറപ്പാക്കുന്നു.

അരി. 52. കർവ് a) ട്രാൻസ്ഫോർമറിന്റെ തുറന്ന ദ്വിതീയ വിൻഡിംഗിൽ ഉയർന്ന വോൾട്ടേജ് എങ്ങനെ മാറുന്നു എന്ന് കാണിക്കുന്നു. ഈ വോൾട്ടേജ് ബ്രേക്ക്ഡൗൺ വോൾട്ടേജിൽ എത്തുമ്പോൾ ആ നിമിഷങ്ങളിൽ, സ്പാർക്ക് വിടവിൽ ഒരു തീപ്പൊരി ചാടുന്നു, സർക്യൂട്ട് അടയ്ക്കുന്നു, നനഞ്ഞ ആന്ദോളനങ്ങളുടെ ഒരു ഫ്ലാഷ് ലഭിക്കും - വളവുകൾ b)

വായിക്കാൻ ഞങ്ങൾ ശുപാർശ ചെയ്യുന്നു

ഗുളികകൾ

ഒരു ഭൂഗോളത്തിന്റെയും ഭൂമിശാസ്ത്രപരമായ ഭൂപടത്തിന്റെയും സഹായത്തോടെ എന്താണ് പഠിക്കാൻ കഴിയുക?

ഓഫീസ് പ്രോഗ്രാമുകൾ

എന്താണ് സവന്ന, അത് എവിടെയാണ് സ്ഥിതിചെയ്യുന്നത്, സസ്യജാലങ്ങളുടെ സവിശേഷത

വിൻഡോസ് നിർദ്ദേശങ്ങൾ

സൂക്ഷ്മജീവികളുടെ ആശയം മനുഷ്യന്റെ സാമ്പത്തിക പ്രവർത്തനത്തിൽ ബാക്ടീരിയയുടെ പങ്ക്

വിൻഡോസ് നിർദ്ദേശങ്ങൾ

വിസർജ്ജന സംവിധാനത്തിന്റെ ഘടനയും പ്രവർത്തനങ്ങളും

ആൻഡ്രോയിഡ് നിർദ്ദേശങ്ങൾ

എന്ത് ഘടകങ്ങൾ മനുഷ്യന്റെ ആരോഗ്യത്തെ ബാധിക്കുന്നു

ഗുളികകൾ

"കുട്ടിക്കാലം" എന്ന കഥയിലെ പ്രധാന കഥാപാത്രങ്ങളും അവയുടെ സവിശേഷതകളും (എൽ