ഒരു സ്ഥിര കാന്തത്തിന്റെ കാന്തിക നിമിഷം എന്താണ്. ലൂപ്പിന്റെ കാന്തിക നിമിഷം. നിർവ്വചനം. ഫോർമുല. അനുഭവം. ഒരു അസമമായ ഫീൽഡിലെ കാന്തിക നിമിഷത്തിന്റെ ചലനത്തിന്റെ കണക്കുകൂട്ടൽ
ഏതെങ്കിലും പദാർത്ഥം. ക്ലാസിക്കൽ വൈദ്യുതകാന്തിക സിദ്ധാന്തമനുസരിച്ച് കാന്തികതയുടെ രൂപീകരണത്തിന്റെ ഉറവിടം ഒരു ഇലക്ട്രോണിന്റെ ഭ്രമണപഥത്തിലെ ചലനത്തിൽ നിന്ന് ഉണ്ടാകുന്ന മൈക്രോകറന്റുകളാണ്. കാന്തിക നിമിഷം എല്ലാ ന്യൂക്ലിയസ്സുകളുടെയും ആറ്റോമിക് ഇലക്ട്രോൺ ഷെല്ലുകളുടെയും തന്മാത്രകളുടെയും ഒഴിച്ചുകൂടാനാവാത്ത സ്വത്താണ്.
എല്ലാ പ്രാഥമിക കണങ്ങളിലും അന്തർലീനമായ കാന്തികത, ഒരു മെക്കാനിക്കൽ നിമിഷത്തിന്റെ സാന്നിധ്യം അനുസരിച്ച്, സ്പിൻ (ഒരു ക്വാണ്ടം സ്വഭാവത്തിന്റെ സ്വന്തം മെക്കാനിക്കൽ പ്രേരണ) എന്ന് വിളിക്കുന്നു. ഒരു ആറ്റോമിക് ന്യൂക്ലിയസിന്റെ കാന്തിക ഗുണങ്ങൾ ന്യൂക്ലിയസിന്റെ ഘടകഭാഗങ്ങളായ പ്രോട്ടോണുകളും ന്യൂട്രോണുകളും സ്പിൻ മൊമെന്റയിൽ നിന്നാണ് നിർമ്മിച്ചിരിക്കുന്നത്. ഇലക്ട്രോണിക് ഷെല്ലുകൾക്ക് (ഇൻട്രാ ആറ്റോമിക് ഓർബിറ്റുകൾ) ഒരു കാന്തിക നിമിഷമുണ്ട്, അത് ഇലക്ട്രോണുകളുടെ കാന്തിക നിമിഷങ്ങളുടെ ആകെത്തുകയാണ്.
മറ്റൊരു വിധത്തിൽ പറഞ്ഞാൽ, സ്പിൻ മൊമെന്റം എന്നറിയപ്പെടുന്ന ഇൻട്രാ ആറ്റോമിക് ക്വാണ്ടം മെക്കാനിക്കൽ പ്രഭാവം മൂലമാണ് പ്രാഥമിക കണങ്ങളുടെ കാന്തിക നിമിഷങ്ങൾ ഉണ്ടാകുന്നത്. ഈ പ്രഭാവം അതിന്റെ കേന്ദ്ര അക്ഷത്തിന് ചുറ്റുമുള്ള ഭ്രമണത്തിന്റെ കോണീയ ആക്കം പോലെയാണ്. ക്വാണ്ടം സിദ്ധാന്തത്തിന്റെ അടിസ്ഥാന സ്ഥിരാങ്കമായ പ്ലാങ്കിന്റെ സ്ഥിരാങ്കത്തിലാണ് സ്പിൻ മൊമെന്റം അളക്കുന്നത്.
എല്ലാ ന്യൂട്രോണുകളും ഇലക്ട്രോണുകളും പ്രോട്ടോണുകളും, വാസ്തവത്തിൽ, ആറ്റം ഉൾക്കൊള്ളുന്നു, പ്ലാങ്കിന്റെ അഭിപ്രായത്തിൽ, ½ ന് തുല്യമായ സ്പിൻ ഉണ്ട്. ഒരു ആറ്റത്തിന്റെ ഘടനയിൽ, ന്യൂക്ലിയസിന് ചുറ്റും കറങ്ങുന്ന ഇലക്ട്രോണുകൾക്ക്, സ്പിൻ മൊമെന്റം കൂടാതെ, ഒരു പരിക്രമണ കോണീയ ആക്കം കൂടിയുണ്ട്. ന്യൂക്ലിയസിന്, അത് ഒരു സ്റ്റാറ്റിക് സ്ഥാനമാണെങ്കിലും, ന്യൂക്ലിയർ സ്പിൻ ഇഫക്റ്റ് സൃഷ്ടിക്കുന്ന ഒരു കോണീയ ആക്കം കൂടിയുണ്ട്.
ആറ്റോമിക് കാന്തിക നിമിഷം സൃഷ്ടിക്കുന്ന കാന്തികക്ഷേത്രം നിർണ്ണയിക്കുന്നത് ഈ കോണീയ മൊമെന്റത്തിന്റെ വിവിധ രൂപങ്ങളാണ്. സൃഷ്ടിയിൽ ഏറ്റവും ശ്രദ്ധേയമായ സംഭാവന നൽകുന്നത് സ്പിൻ ഇഫക്റ്റാണ്. പോളിയുടെ തത്വമനുസരിച്ച്, ഒരേ ക്വാണ്ടം അവസ്ഥയിൽ ഒരേസമയം രണ്ട് ഒരേ ഇലക്ട്രോണുകൾ ഉണ്ടാകാൻ കഴിയില്ല, ബൗണ്ട് ഇലക്ട്രോണുകൾ ലയിക്കുന്നു, അതേസമയം അവയുടെ സ്പിൻ മൊമെന്റാ തികച്ചും വിപരീത പ്രൊജക്ഷനുകൾ നേടുന്നു. ഈ സാഹചര്യത്തിൽ, ഇലക്ട്രോണിന്റെ കാന്തിക നിമിഷം കുറയുന്നു, ഇത് മുഴുവൻ ഘടനയുടെയും കാന്തിക ഗുണങ്ങളെ കുറയ്ക്കുന്നു. ഇലക്ട്രോണുകളുടെ ഇരട്ട സംഖ്യയുള്ള ചില മൂലകങ്ങളിൽ, ഈ നിമിഷം പൂജ്യമായി കുറയുന്നു, കൂടാതെ പദാർത്ഥങ്ങൾക്ക് കാന്തിക ഗുണങ്ങൾ ഇല്ലാതാകുന്നു. അങ്ങനെ, വ്യക്തിഗത പ്രാഥമിക കണങ്ങളുടെ കാന്തിക നിമിഷം മുഴുവൻ ആണവ-ആറ്റോമിക് സിസ്റ്റത്തിന്റെ കാന്തിക ഗുണങ്ങളിൽ നേരിട്ട് സ്വാധീനം ചെലുത്തുന്നു.
ഒറ്റസംഖ്യ ഇലക്ട്രോണുകളുള്ള ഫെറോ മാഗ്നറ്റിക് മൂലകങ്ങൾക്ക് ജോടിയാക്കാത്ത ഇലക്ട്രോൺ കാരണം എല്ലായ്പ്പോഴും പൂജ്യമല്ലാത്ത കാന്തികത ഉണ്ടായിരിക്കും. അത്തരം മൂലകങ്ങളിൽ, അയൽ ഭ്രമണപഥങ്ങൾ ഓവർലാപ്പ് ചെയ്യുന്നു, കൂടാതെ ജോടിയാക്കാത്ത ഇലക്ട്രോണുകളുടെ എല്ലാ സ്പിൻ നിമിഷങ്ങളും ബഹിരാകാശത്ത് ഒരേ ഓറിയന്റേഷൻ എടുക്കുന്നു, ഇത് ഏറ്റവും താഴ്ന്ന ഊർജ്ജ നില കൈവരിക്കുന്നതിലേക്ക് നയിക്കുന്നു. ഈ പ്രക്രിയയെ എക്സ്ചേഞ്ച് ഇന്ററാക്ഷൻ എന്ന് വിളിക്കുന്നു.
ഫെറോ മാഗ്നെറ്റിക് ആറ്റങ്ങളുടെ കാന്തിക നിമിഷങ്ങളുടെ അത്തരമൊരു വിന്യാസത്തിലൂടെ, ഒരു കാന്തികക്ഷേത്രം ഉയർന്നുവരുന്നു. വഴിതെറ്റിയ കാന്തിക നിമിഷങ്ങളുള്ള ആറ്റങ്ങൾ അടങ്ങിയ പാരാമഗ്നറ്റിക് മൂലകങ്ങൾക്ക് അവരുടേതായ കാന്തികക്ഷേത്രമില്ല. എന്നാൽ കാന്തികതയുടെ ബാഹ്യ ഉറവിടം ഉപയോഗിച്ച് നിങ്ങൾ അവയിൽ പ്രവർത്തിക്കുകയാണെങ്കിൽ, ആറ്റങ്ങളുടെ കാന്തിക നിമിഷങ്ങൾ വിന്യസിക്കും, കൂടാതെ ഈ മൂലകങ്ങളും കാന്തിക ഗുണങ്ങൾ നേടും.
എല്ലാ പദാർത്ഥങ്ങളും കാന്തികമാണെന്ന് അനുഭവം കാണിക്കുന്നു, അതായത്. ഒരു ബാഹ്യ കാന്തികക്ഷേത്രത്തിന്റെ സ്വാധീനത്തിൽ, സ്വന്തം, ആന്തരിക കാന്തികക്ഷേത്രം സൃഷ്ടിക്കാൻ കഴിയും (സ്വന്തം കാന്തിക നിമിഷം നേടുക, കാന്തികമാക്കുക).
ശരീരങ്ങളുടെ കാന്തികവൽക്കരണം വിശദീകരിക്കാൻ, പദാർത്ഥങ്ങളുടെ തന്മാത്രകളിൽ വൃത്താകൃതിയിലുള്ള തന്മാത്രാ വൈദ്യുതധാരകൾ പ്രചരിക്കണമെന്ന് ആമ്പിയർ നിർദ്ദേശിച്ചു. അത്തരത്തിലുള്ള ഓരോ മൈക്രോകറന്റിനും I i അതിന്റേതായ കാന്തിക നിമിഷമുണ്ട്, ചുറ്റുമുള്ള സ്ഥലത്ത് ഒരു കാന്തികക്ഷേത്രം സൃഷ്ടിക്കുന്നു (ചിത്രം 1). ഒരു ബാഹ്യ മണ്ഡലത്തിന്റെ അഭാവത്തിൽ, തന്മാത്രാ പ്രവാഹങ്ങളും അനുബന്ധ വൈദ്യുതധാരകളും ക്രമരഹിതമായി ഓറിയന്റഡ് ചെയ്യുന്നു, അതിനാൽ പദാർത്ഥത്തിനുള്ളിലെ ഫലമായുണ്ടാകുന്ന ഫീൽഡും മുഴുവൻ പദാർത്ഥത്തിന്റെയും ആകെ നിമിഷവും പൂജ്യത്തിന് തുല്യമാണ്. ഒരു പദാർത്ഥം ഒരു ബാഹ്യ കാന്തികക്ഷേത്രത്തിൽ സ്ഥാപിക്കുമ്പോൾ, തന്മാത്രകളുടെ കാന്തിക നിമിഷങ്ങൾ പ്രധാനമായും ഒരു ദിശയിൽ ഓറിയന്റേഷൻ നേടുന്നു, മൊത്തം കാന്തിക നിമിഷം പൂജ്യമായി മാറുകയും കാന്തം കാന്തികമാക്കുകയും ചെയ്യുന്നു. വ്യക്തിഗത തന്മാത്രാ വൈദ്യുത പ്രവാഹങ്ങളുടെ കാന്തികക്ഷേത്രങ്ങൾ ഇനി പരസ്പരം നഷ്ടപരിഹാരം നൽകുന്നില്ല, മാത്രമല്ല അതിന്റെ ആന്തരിക മണ്ഡലം കാന്തത്തിനുള്ളിൽ ഉയർന്നുവരുന്നു.
ആറ്റത്തിന്റെ ഗ്രഹ മാതൃകയെ അടിസ്ഥാനമാക്കിയുള്ള ആറ്റങ്ങളുടെ ഘടനയുടെ വീക്ഷണകോണിൽ നിന്ന് ഈ പ്രതിഭാസത്തിന്റെ കാരണം നമുക്ക് പരിഗണിക്കാം. റഥർഫോർഡിന്റെ അഭിപ്രായത്തിൽ, പോസിറ്റീവ് ചാർജുള്ള ഒരു ന്യൂക്ലിയസ് ആറ്റത്തിന്റെ മധ്യഭാഗത്തായി സ്ഥിതിചെയ്യുന്നു, അതിന് ചുറ്റും നെഗറ്റീവ് ചാർജുള്ള ഇലക്ട്രോണുകൾ നിശ്ചല ഭ്രമണപഥത്തിൽ കറങ്ങുന്നു. ന്യൂക്ലിയസിന് ചുറ്റും വൃത്താകൃതിയിലുള്ള ഭ്രമണപഥത്തിൽ സഞ്ചരിക്കുന്ന ഒരു ഇലക്ട്രോണിനെ വൃത്താകൃതിയിലുള്ള വൈദ്യുതധാരയായി കണക്കാക്കാം (മൈക്രോ കറന്റ്). പോസിറ്റീവ് ചാർജുകളുടെ ചലനത്തിന്റെ ദിശ പരമ്പരാഗതമായി വൈദ്യുതധാരയുടെ ദിശയായതിനാൽ, ഇലക്ട്രോണിന്റെ ചാർജ് നെഗറ്റീവ് ആയതിനാൽ, മൈക്രോകറന്റിന്റെ ദിശ ഇലക്ട്രോണിന്റെ ചലനത്തിന്റെ ദിശയ്ക്ക് വിപരീതമാണ് (ചിത്രം 2).
മൈക്രോകറന്റ് I e യുടെ അളവ് ഇനിപ്പറയുന്ന രീതിയിൽ നിർണ്ണയിക്കാവുന്നതാണ്. ടി സമയത്ത് ഇലക്ട്രോൺ ന്യൂക്ലിയസിന് ചുറ്റും N വിപ്ലവങ്ങൾ നടത്തിയാൽ, ഇലക്ട്രോണിന്റെ പാതയിൽ എവിടെയെങ്കിലും സ്ഥിതിചെയ്യുന്ന പ്രദേശത്തിലൂടെ, ഒരു ചാർജ് കൈമാറ്റം ചെയ്യപ്പെട്ടു - ഇലക്ട്രോണിന്റെ ചാർജ്).
നിലവിലെ ശക്തിയുടെ നിർവചനം അനുസരിച്ച്,
ഇലക്ട്രോൺ റൊട്ടേഷൻ ഫ്രീക്വൻസി എവിടെയാണ്.
കറന്റ് I ഒരു അടഞ്ഞ ലൂപ്പിലാണ് ഒഴുകുന്നതെങ്കിൽ, അത്തരമൊരു ലൂപ്പിന് ഒരു കാന്തിക നിമിഷമുണ്ട്, അതിന്റെ മോഡുലസ്
എവിടെ എസ്- കോണ്ടൂർ പരിധിയിലുള്ള പ്രദേശം.
ഒരു മൈക്രോകറന്റിന്, ഈ പ്രദേശം പരിക്രമണ മേഖലയാണ് S = p r 2
(r എന്നത് പരിക്രമണപഥത്തിന്റെ ആരമാണ്), അതിന്റെ കാന്തിക നിമിഷം
ഇവിടെ w = 2pn എന്നത് ചാക്രിക ആവൃത്തിയാണ്, ഇലക്ട്രോണിന്റെ രേഖീയ പ്രവേഗമാണ്.
ഇലക്ട്രോണിന്റെ ഭ്രമണപഥത്തിലെ ചലനം മൂലമാണ് ഈ നിമിഷം ഉണ്ടാകുന്നത്, അതിനാൽ അതിനെ ഇലക്ട്രോണിന്റെ പരിക്രമണ കാന്തിക നിമിഷം എന്ന് വിളിക്കുന്നു.
ഭ്രമണപഥത്തിലെ ചലനം കാരണം ഇലക്ട്രോണിന് ലഭിക്കുന്ന കാന്തിക നിമിഷം p m, ഇലക്ട്രോണിന്റെ പരിക്രമണ കാന്തിക നിമിഷം എന്ന് വിളിക്കുന്നു.
വെക്‌ടറിന്റെ ദിശ മൈക്രോകറന്റിന്റെ ദിശയോടൊപ്പം ഒരു വലംകൈയ്യൻ സംവിധാനം ഉണ്ടാക്കുന്നു.
ഒരു വൃത്തത്തിൽ ചലിക്കുന്ന ഏതൊരു മെറ്റീരിയൽ പോയിന്റും പോലെ, ഒരു ഇലക്ട്രോണിന് ഒരു കോണീയ ആക്കം ഉണ്ട്:
ഭ്രമണപഥത്തിലെ ചലനം കാരണം ഇലക്ട്രോണിന് ഉള്ള ആക്കം എൽ എന്ന നിമിഷത്തെ പരിക്രമണ മെക്കാനിക്കൽ നിമിഷം എന്ന് വിളിക്കുന്നു. ഇലക്ട്രോണിന്റെ ചലനത്തിന്റെ ദിശയിൽ ഇത് ഒരു വലംകൈയ്യൻ സംവിധാനം ഉണ്ടാക്കുന്നു. ചിത്രം 2-ൽ നിന്ന് കാണാൻ കഴിയുന്നതുപോലെ, വെക്റ്ററുകളുടെ ദിശകളും വിപരീതവുമാണ്.
പരിക്രമണ നിമിഷങ്ങൾക്ക് പുറമേ (അതായത്, ഭ്രമണപഥത്തിലെ ചലനം കാരണം), ഇലക്ട്രോണിന് അതിന്റേതായ മെക്കാനിക്കൽ, കാന്തിക നിമിഷങ്ങൾ ഉണ്ടെന്ന് ഇത് മാറി.
തുടക്കത്തിൽ, ഇലക്ട്രോണിനെ അതിന്റെ അച്ചുതണ്ടിന് ചുറ്റും കറങ്ങുന്ന ഒരു പന്തായി കണക്കാക്കി അസ്തിത്വം വിശദീകരിക്കാൻ അവർ ശ്രമിച്ചു, അതിനാൽ ഇലക്ട്രോണിന്റെ സ്വന്തം മെക്കാനിക്കൽ മൊമെന്റം മൊമെന്റിനെ സ്പിൻ എന്ന് വിളിച്ചിരുന്നു (ഇംഗ്ലീഷ് സ്പിൻ മുതൽ - തിരിക്കുന്നതിന്). ഈ ആശയം നിരവധി വൈരുദ്ധ്യങ്ങളിലേക്ക് നയിക്കുന്നുവെന്ന് പിന്നീട് കണ്ടെത്തി, ഒരു "ഭ്രമണം" ഇലക്ട്രോണിന്റെ അനുമാനം ഉപേക്ഷിക്കപ്പെട്ടു.
ഇലക്ട്രോണിന്റെ സ്പിന്നും അനുബന്ധ ആന്തരിക (സ്പിൻ) കാന്തിക നിമിഷവും ഇലക്ട്രോണിന്റെ ചാർജും പിണ്ഡവും പോലെ ഒരു അവിഭാജ്യ സ്വത്താണെന്ന് ഇപ്പോൾ സ്ഥാപിക്കപ്പെട്ടിരിക്കുന്നു.
ഒരു ആറ്റത്തിലെ ഒരു ഇലക്ട്രോണിന്റെ കാന്തിക നിമിഷം പരിക്രമണത്തിന്റെയും സ്പിൻ നിമിഷങ്ങളുടെയും ആകെത്തുകയാണ്:
ഒരു ആറ്റത്തിന്റെ കാന്തിക നിമിഷം അതിന്റെ ഘടക ഇലക്ട്രോണുകളുടെ കാന്തിക നിമിഷങ്ങൾ ചേർന്നതാണ് (ന്യൂക്ലിയസിന്റെ കാന്തിക നിമിഷം അതിന്റെ ചെറുതായതിനാൽ അവഗണിക്കപ്പെടുന്നു):
പദാർത്ഥത്തിന്റെ കാന്തികവൽക്കരണം.
ഒരു കാന്തികക്ഷേത്രത്തിലെ ആറ്റം. ഡയ- ആൻഡ് പാരാമാഗ്നറ്റിക് ഇഫക്റ്റുകൾ.
ഒരു ആറ്റത്തിൽ ചലിക്കുന്ന ഇലക്ട്രോണുകളിൽ ഒരു ബാഹ്യ കാന്തികക്ഷേത്രത്തിന്റെ പ്രവർത്തനത്തിന്റെ സംവിധാനം നമുക്ക് പരിഗണിക്കാം, അതായത്. മൈക്രോകറന്റുകളിൽ.
നിങ്ങൾക്കറിയാവുന്നതുപോലെ, വൈദ്യുതധാരയുള്ള ഒരു സർക്യൂട്ട് ഒരു കാന്തികക്ഷേത്രത്തിൽ ഇൻഡക്ഷൻ ഉപയോഗിച്ച് സ്ഥാപിക്കുമ്പോൾ, ശക്തികളുടെ ഒരു ടോർക്ക് ഉണ്ടാകുന്നു.
കോണ്ടൂരിന്റെ തലം ലംബമായും കാന്തിക നിമിഷം വെക്റ്ററിന്റെ ദിശയിലുമാണ് (ചിത്രം 3) രൂപരേഖയെ അടിസ്ഥാനമാക്കിയുള്ള സ്വാധീനത്തിൽ.
ഇലക്ട്രോണിക് മൈക്രോകറന്റ് സമാനമായി പ്രവർത്തിക്കുന്നു. എന്നിരുന്നാലും, കാന്തിക മണ്ഡലത്തിലെ പരിക്രമണ മൈക്രോകറന്റിന്റെ ഓറിയന്റേഷൻ നിലവിലെ ലൂപ്പിന് സമാനമല്ല. ന്യൂക്ലിയസിന് ചുറ്റും ചലിക്കുന്ന ഒരു ഇലക്ട്രോൺ ഒരു ടോപ്പിന് സമാനമാണ് എന്നതാണ് വസ്തുത, അതിനാൽ, ബാഹ്യശക്തികളുടെ സ്വാധീനത്തിൽ ഗൈറോസ്കോപ്പുകളുടെ സ്വഭാവത്തിന്റെ എല്ലാ സവിശേഷതകളും ഇതിന് ഉണ്ട്, പ്രത്യേകിച്ചും, ഗൈറോസ്കോപ്പിക് പ്രഭാവം. അതിനാൽ, ഒരു കാന്തികക്ഷേത്രത്തിൽ ഒരു ആറ്റം സ്ഥാപിക്കുമ്പോൾ, ഫീൽഡിന്റെ ദിശയിൽ ഇലക്ട്രോണിന്റെ പരിക്രമണ കാന്തിക നിമിഷം സ്ഥാപിക്കാൻ ശ്രമിക്കുന്ന പരിക്രമണ മൈക്രോകറന്റിൽ ഒരു ടോർക്ക് പ്രവർത്തിക്കാൻ തുടങ്ങുമ്പോൾ, അതിന്റെ ദിശയ്ക്ക് ചുറ്റും വെക്റ്ററുകളുടെ ഒരു പ്രെസെഷൻ ഉണ്ടാകുന്നു. വെക്റ്റർ (ഗൈറോസ്കോപ്പിക് പ്രഭാവം കാരണം). ഈ പ്രെസെഷന്റെ ആവൃത്തി
വിളിച്ചു ലാർമോറോവആവൃത്തിയും ആറ്റത്തിലെ എല്ലാ ഇലക്ട്രോണുകൾക്കും തുല്യമാണ്.
അങ്ങനെ, ഏതെങ്കിലും പദാർത്ഥം ഒരു കാന്തികക്ഷേത്രത്തിൽ സ്ഥാപിക്കുമ്പോൾ, ആറ്റത്തിന്റെ ഓരോ ഇലക്ട്രോണും, ബാഹ്യമണ്ഡലത്തിന്റെ ദിശയ്ക്ക് ചുറ്റുമുള്ള അതിന്റെ പരിക്രമണപഥത്തിന്റെ മുൻകരുതൽ കാരണം, ബാഹ്യമായതിന് നേരെയുള്ള ഒരു അധിക പ്രേരിത കാന്തികക്ഷേത്രം സൃഷ്ടിക്കുകയും അതിനെ ദുർബലപ്പെടുത്തുകയും ചെയ്യുന്നു. എല്ലാ ഇലക്ട്രോണുകളുടെയും പ്രേരിത കാന്തിക നിമിഷങ്ങൾ ഒരേ രീതിയിൽ (വെക്റ്ററിന് എതിർവശത്ത്) നയിക്കപ്പെടുന്നതിനാൽ, ആറ്റത്തിന്റെ മൊത്തം പ്രേരിത നിമിഷവും ബാഹ്യ ഫീൽഡിന് നേരെ നയിക്കപ്പെടുന്നു.
ഒരു പ്രേരിത കാന്തികക്ഷേത്രത്തിന്റെ കാന്തങ്ങളിൽ പ്രത്യക്ഷപ്പെടുന്ന പ്രതിഭാസത്തെ (ഒരു ബാഹ്യ കാന്തികക്ഷേത്രത്തിലെ ഇലക്ട്രോൺ പരിക്രമണപഥങ്ങളുടെ മുൻകരുതൽ മൂലമുണ്ടാകുന്നത്), ബാഹ്യ മണ്ഡലത്തിന് എതിർവശത്തേക്ക് നയിക്കുകയും അതിനെ ദുർബലപ്പെടുത്തുകയും ചെയ്യുന്ന പ്രതിഭാസത്തെ ഡയമാഗ്നറ്റിക് പ്രഭാവം എന്ന് വിളിക്കുന്നു. ഡയമാഗ്നെറ്റിസം പ്രകൃതിയിലെ എല്ലാ പദാർത്ഥങ്ങളിലും അന്തർലീനമാണ്.
ഡയമാഗ്നെറ്റിക് പ്രഭാവം കാന്തങ്ങളിലെ ബാഹ്യ കാന്തികക്ഷേത്രത്തെ ദുർബലപ്പെടുത്തുന്നതിലേക്ക് നയിക്കുന്നു.
എന്നിരുന്നാലും, പരമാഗ്നറ്റിക് എന്നറിയപ്പെടുന്ന മറ്റൊരു ഫലവും സാധ്യമാണ്. കാന്തികക്ഷേത്രത്തിന്റെ അഭാവത്തിൽ, താപ ചലനം മൂലമുണ്ടാകുന്ന ആറ്റങ്ങളുടെ കാന്തിക നിമിഷങ്ങൾ ക്രമരഹിതമായി ഓറിയന്റഡ് ആകുകയും പദാർത്ഥത്തിന്റെ കാന്തിക നിമിഷം പൂജ്യമാണ് (ചിത്രം 4, എ).
ഇൻഡക്ഷൻ ഉപയോഗിച്ച് ഒരു ഏകീകൃത കാന്തികക്ഷേത്രത്തിലേക്ക് അത്തരമൊരു പദാർത്ഥം അവതരിപ്പിക്കുമ്പോൾ, ഫീൽഡ് ആറ്റങ്ങളുടെ കാന്തിക നിമിഷങ്ങൾ സ്ഥാപിക്കാൻ ശ്രമിക്കുന്നു, അതിനാൽ, ആറ്റങ്ങളുടെ (തന്മാത്രകളുടെ) കാന്തിക നിമിഷങ്ങളുടെ വെക്റ്ററുകൾ വെക്റ്ററിന്റെ ദിശയ്ക്ക് ചുറ്റും പ്രവഹിക്കുന്നു. താപ ചലനവും ആറ്റങ്ങളുടെ പരസ്പര കൂട്ടിയിടികളും പ്രീസെഷൻ ക്രമാനുഗതമായ ക്ഷയത്തിലേക്കും കാന്തിക നിമിഷങ്ങളുടെയും വെക്റ്ററിന്റെയും വെക്റ്ററുകളുടെ ദിശകൾക്കിടയിലുള്ള കോണുകൾ കുറയുന്നതിലേക്ക് നയിക്കുന്നു.കാന്തിക മണ്ഡലത്തിന്റെയും താപ ചലനത്തിന്റെയും സംയോജിത പ്രവർത്തനം പ്രധാന ഓറിയന്റേഷനിലേക്ക് നയിക്കുന്നു. ഫീൽഡിലെ ആറ്റങ്ങളുടെ കാന്തിക നിമിഷങ്ങൾ
(ചിത്രം 4, ബി), കൂടുതൽ, കൂടുതൽ, കുറവ്, ഉയർന്ന താപനില. തൽഫലമായി, പദാർത്ഥത്തിന്റെ എല്ലാ ആറ്റങ്ങളുടെയും മൊത്തം കാന്തിക നിമിഷം പൂജ്യമായി മാറും, പദാർത്ഥം കാന്തികമാക്കപ്പെടും, കൂടാതെ അതിന്റേതായ ആന്തരിക കാന്തികക്ഷേത്രം അതിൽ ഉയർന്നുവരുന്നു, ബാഹ്യ മണ്ഡലവുമായി സഹകരിച്ച് അതിനെ വർദ്ധിപ്പിക്കുന്നു.
ഒരു ആന്തരിക കാന്തികക്ഷേത്രത്തിന്റെ കാന്തങ്ങളിൽ പ്രത്യക്ഷപ്പെടുന്ന പ്രതിഭാസത്തെ, ബാഹ്യ മണ്ഡലത്തിന്റെ ദിശയിൽ ആറ്റങ്ങളുടെ കാന്തിക നിമിഷങ്ങളുടെ ഓറിയന്റേഷൻ കാരണവും അത് വർദ്ധിപ്പിക്കുകയും ചെയ്യുന്നതിനെ പാരാമാഗ്നറ്റിക് പ്രഭാവം എന്ന് വിളിക്കുന്നു.
പാരാമാഗ്നറ്റിക് പ്രഭാവം കാന്തങ്ങളിലെ ബാഹ്യ കാന്തികക്ഷേത്രത്തിൽ വർദ്ധനവിന് കാരണമാകുന്നു.
ഏതെങ്കിലും പദാർത്ഥം ഒരു ബാഹ്യ കാന്തികക്ഷേത്രത്തിൽ സ്ഥാപിക്കുമ്പോൾ, അത് കാന്തികമായി മാറുന്നു, അതായത്. ഡയ- അല്ലെങ്കിൽ പാരാമാഗ്നറ്റിക് പ്രഭാവം കാരണം ഒരു കാന്തിക നിമിഷം നേടുന്നു, പദാർത്ഥത്തിൽ തന്നെ ഇൻഡക്ഷനോടുകൂടിയ സ്വന്തം ആന്തരിക കാന്തികക്ഷേത്രം (മൈക്രോ കറന്റുകളുടെ ഫീൽഡ്) ഉണ്ട്.
ഒരു പദാർത്ഥത്തിന്റെ കാന്തികവൽക്കരണത്തിന്റെ അളവ് വിവരണത്തിനായി, കാന്തികവൽക്കരണം എന്ന ആശയം അവതരിപ്പിക്കുന്നു.
ഒരു കാന്തത്തിന്റെ കാന്തികത ഒരു കാന്തികത്തിന്റെ യൂണിറ്റ് വോള്യത്തിന്റെ മൊത്തം കാന്തിക നിമിഷത്തിന് തുല്യമായ ഒരു വെക്റ്റർ ഫിസിക്കൽ ക്വാണ്ടിറ്റിയാണ്:
SI-യിൽ, കാന്തികവൽക്കരണം A / m ൽ അളക്കുന്നു.
കാന്തികവൽക്കരണം പദാർത്ഥത്തിന്റെ കാന്തിക ഗുണങ്ങൾ, ബാഹ്യ മണ്ഡലത്തിന്റെ അളവ്, താപനില എന്നിവയെ ആശ്രയിച്ചിരിക്കുന്നു. ഒരു കാന്തത്തിന്റെ കാന്തികവൽക്കരണം ഇൻഡക്ഷനുമായി ബന്ധപ്പെട്ടിരിക്കുന്നു എന്നത് വ്യക്തമാണ്.
അനുഭവം കാണിക്കുന്നത്, മിക്ക പദാർത്ഥങ്ങൾക്കും, വളരെ ശക്തമായ ഫീൽഡുകളിലല്ല, കാന്തികവൽക്കരണം ബാഹ്യ മണ്ഡലത്തിന്റെ ശക്തിക്ക് നേരിട്ട് ആനുപാതികമാണ്, ഇത് കാന്തികവൽക്കരണത്തിന് കാരണമാകുന്നു:
ഇവിടെ c എന്നത് പദാർത്ഥത്തിന്റെ കാന്തിക സംവേദനക്ഷമതയാണ്, അളവില്ലാത്ത അളവ്.
c യുടെ മൂല്യം കൂടുന്തോറും, ഒരു നിശ്ചിത ബാഹ്യ മണ്ഡലത്തിൽ പദാർത്ഥം കൂടുതൽ കാന്തികവൽക്കരിക്കപ്പെടുന്നു.
അത് തെളിയിക്കാനാകും
ദ്രവ്യത്തിലെ കാന്തികക്ഷേത്രം രണ്ട് മണ്ഡലങ്ങളുടെ വെക്റ്റർ തുകയാണ്: ഒരു ബാഹ്യ കാന്തികക്ഷേത്രവും മൈക്രോകറന്റുകളാൽ സൃഷ്ടിക്കപ്പെട്ട ആന്തരിക അല്ലെങ്കിൽ ആന്തരിക കാന്തികക്ഷേത്രവും. പദാർത്ഥത്തിലെ കാന്തികക്ഷേത്രത്തിന്റെ കാന്തിക പ്രേരണയുടെ വെക്റ്റർ തത്ഫലമായുണ്ടാകുന്ന കാന്തികക്ഷേത്രത്തെ ചിത്രീകരിക്കുകയും ബാഹ്യവും ആന്തരികവുമായ കാന്തികക്ഷേത്രങ്ങളുടെ കാന്തിക ഇൻഡക്ഷനുകളുടെ ജ്യാമിതീയ തുകയ്ക്ക് തുല്യമാണ്:
ഒരു പദാർത്ഥത്തിന്റെ ആപേക്ഷിക കാന്തിക പ്രവേശനക്ഷമത ഒരു നിശ്ചിത പദാർത്ഥത്തിൽ ഒരു കാന്തികക്ഷേത്രത്തിന്റെ ഇൻഡക്ഷൻ എത്ര തവണ മാറുന്നു എന്ന് കാണിക്കുന്നു.
തന്നിരിക്കുന്ന പദാർത്ഥത്തിലെ കാന്തികക്ഷേത്രത്തിന് കൃത്യമായി എന്താണ് സംഭവിക്കുന്നത് - അത് വർദ്ധിപ്പിക്കുകയോ ദുർബലപ്പെടുത്തുകയോ ചെയ്യുക - തന്നിരിക്കുന്ന പദാർത്ഥത്തിന്റെ ആറ്റത്തിന്റെ (അല്ലെങ്കിൽ തന്മാത്രയുടെ) കാന്തിക നിമിഷത്തിന്റെ വ്യാപ്തിയെ ആശ്രയിച്ചിരിക്കുന്നു.
ഡയ- ആൻഡ് പരമാഗ്നറ്റുകൾ. ഫെറോമാഗ്നറ്റുകൾ.
കാന്തങ്ങൾഒരു ബാഹ്യ കാന്തികക്ഷേത്രത്തിൽ കാന്തിക ഗുണങ്ങൾ നേടിയെടുക്കാൻ കഴിവുള്ള പദാർത്ഥങ്ങളെ വിളിക്കുന്നു - കാന്തികവൽക്കരിക്കപ്പെട്ടത്, അതായത്. നിങ്ങളുടെ സ്വന്തം ആന്തരിക കാന്തികക്ഷേത്രം സൃഷ്ടിക്കുക.
ഇതിനകം സൂചിപ്പിച്ചതുപോലെ, എല്ലാ പദാർത്ഥങ്ങളും കാന്തികമാണ്, കാരണം അവയുടെ ആന്തരിക കാന്തികക്ഷേത്രം നിർണ്ണയിക്കുന്നത് ഓരോ ആറ്റത്തിന്റെയും ഓരോ ഇലക്ട്രോണും സൃഷ്ടിക്കുന്ന മൈക്രോഫീൽഡുകളുടെ വെക്റ്റർ സംഗ്രഹമാണ്:
ഒരു വസ്തുവിന്റെ കാന്തിക ഗുണങ്ങൾ നിർണ്ണയിക്കുന്നത് ഈ പദാർത്ഥത്തിന്റെ ഇലക്ട്രോണുകളുടെയും ആറ്റങ്ങളുടെയും കാന്തിക ഗുണങ്ങളാണ്. കാന്തിക ഗുണങ്ങൾ അനുസരിച്ച്, കാന്തങ്ങളെ ഡയമാഗ്നറ്റുകൾ, പാരാമാഗ്നറ്റുകൾ, ഫെറോ മാഗ്നറ്റുകൾ, ആന്റിഫെറോ മാഗ്നറ്റുകൾ, ഫെറിറ്റുകൾ എന്നിങ്ങനെ തിരിച്ചിരിക്കുന്നു. ഈ പദാർത്ഥങ്ങളുടെ ക്ലാസുകൾ നമുക്ക് തുടർച്ചയായി പരിഗണിക്കാം.
ഒരു കാന്തികക്ഷേത്രത്തിൽ ഒരു പദാർത്ഥം സ്ഥാപിക്കുമ്പോൾ, രണ്ട് ഇഫക്റ്റുകൾ ഉണ്ടാകാമെന്ന് ഞങ്ങൾ കണ്ടെത്തി:
1. പരമാഗ്നറ്റിക്, ബാഹ്യ മണ്ഡലത്തിന്റെ ദിശയിലുള്ള ആറ്റങ്ങളുടെ കാന്തിക നിമിഷങ്ങളുടെ ഓറിയന്റേഷൻ കാരണം ഒരു കാന്തികത്തിലെ കാന്തികക്ഷേത്രത്തിന്റെ വർദ്ധനവിന് കാരണമാകുന്നു.
2. ഡയമാഗ്നെറ്റിക്, ഒരു ബാഹ്യ ഫീൽഡിലെ ഇലക്ട്രോൺ പരിക്രമണപഥങ്ങളുടെ മുൻകരുതൽ കാരണം ഫീൽഡിന്റെ ദുർബലതയിലേക്ക് നയിക്കുന്നു.
ഈ ഇഫക്റ്റുകളിൽ ഏതാണ് ഉണ്ടാകുകയെന്ന് (അല്ലെങ്കിൽ രണ്ടും ഒരേ സമയം) എങ്ങനെ നിർണ്ണയിക്കും, അവയിൽ ഏതാണ് കൂടുതൽ ശക്തമാകുന്നത്, ഒരു നിശ്ചിത പദാർത്ഥത്തിലെ കാന്തികക്ഷേത്രത്തിന് ആത്യന്തികമായി എന്ത് സംഭവിക്കും - ഇത് വർദ്ധിപ്പിക്കുകയോ ദുർബലപ്പെടുത്തുകയോ ചെയ്തിട്ടുണ്ടോ?
നമുക്ക് ഇതിനകം അറിയാവുന്നതുപോലെ, ഒരു പദാർത്ഥത്തിന്റെ കാന്തിക ഗുണങ്ങൾ നിർണ്ണയിക്കുന്നത് അതിന്റെ ആറ്റങ്ങളുടെ കാന്തിക നിമിഷങ്ങളാണ്, കൂടാതെ ഒരു ആറ്റത്തിന്റെ കാന്തിക നിമിഷം അതിന്റെ ഘടനയിൽ ഉൾപ്പെടുത്തിയിരിക്കുന്ന ഇലക്ട്രോണുകളുടെ പരിക്രമണപരവും ആന്തരികവുമായ സ്പിൻ കാന്തിക നിമിഷങ്ങളാൽ നിർമ്മിതമാണ്:
ചില പദാർത്ഥങ്ങളുടെ ആറ്റങ്ങൾക്ക്, ഇലക്ട്രോണുകളുടെ പരിക്രമണ, സ്പിൻ കാന്തിക നിമിഷങ്ങളുടെ വെക്റ്റർ തുക പൂജ്യത്തിന് തുല്യമാണ്, അതായത്. മുഴുവൻ ആറ്റത്തിന്റെയും കാന്തിക നിമിഷം പൂജ്യമാണ്. അത്തരം പദാർത്ഥങ്ങൾ ഒരു കാന്തികക്ഷേത്രത്തിൽ സ്ഥാപിക്കുമ്പോൾ, ഒരു കാന്തികക്ഷേത്രത്തിലെ ആറ്റങ്ങളുടെ കാന്തിക നിമിഷങ്ങളുടെ ഓറിയന്റേഷൻ കാരണം മാത്രമേ പാരാമാഗ്നറ്റിക് പ്രഭാവം ഉണ്ടാകൂ, പക്ഷേ ഇവിടെ അവരല്ല.
എന്നാൽ ഒരു ബാഹ്യ മണ്ഡലത്തിലെ ഇലക്ട്രോൺ പരിക്രമണപഥങ്ങളുടെ മുൻകരുതൽ എല്ലായ്പ്പോഴും സംഭവിക്കുന്നു, അത് ഡയമാഗ്നെറ്റിക് ഇഫക്റ്റിന് കാരണമാകുന്നു, അതിനാൽ കാന്തികക്ഷേത്രത്തിൽ സ്ഥാപിക്കുമ്പോൾ എല്ലാ പദാർത്ഥങ്ങളിലും ഡയമാഗ്നെറ്റിക് പ്രഭാവം സംഭവിക്കുന്നു.
അതിനാൽ, ഒരു പദാർത്ഥത്തിന്റെ ആറ്റത്തിന്റെ (തന്മാത്ര) കാന്തിക നിമിഷം പൂജ്യമാണെങ്കിൽ (ഇലക്ട്രോണുകളുടെ കാന്തിക നിമിഷങ്ങളുടെ പരസ്പര നഷ്ടപരിഹാരം കാരണം), അത്തരമൊരു പദാർത്ഥം കാന്തികക്ഷേത്രത്തിൽ സ്ഥാപിക്കുമ്പോൾ, ഒരു ഡയമാഗ്നെറ്റിക് പ്രഭാവം മാത്രമേ ദൃശ്യമാകൂ. അത്. ഈ സാഹചര്യത്തിൽ, കാന്തത്തിന്റെ ആന്തരിക കാന്തികക്ഷേത്രം ബാഹ്യ മണ്ഡലത്തിന് എതിർവശത്തേക്ക് നയിക്കപ്പെടുകയും അതിനെ ദുർബലപ്പെടുത്തുകയും ചെയ്യുന്നു. അത്തരം പദാർത്ഥങ്ങളെ ഡയമാഗ്നറ്റുകൾ എന്ന് വിളിക്കുന്നു.
ബാഹ്യ കാന്തികക്ഷേത്രത്തിന്റെ അഭാവത്തിൽ, ആറ്റങ്ങളുടെ കാന്തിക നിമിഷങ്ങൾ പൂജ്യത്തിന് തുല്യമായ പദാർത്ഥങ്ങളാണ് ഡയമാഗ്നറ്റുകൾ.
ഒരു ബാഹ്യ കാന്തികക്ഷേത്രത്തിലെ ഡയമാഗ്നറ്റുകൾ ബാഹ്യ മണ്ഡലത്തിന്റെ ദിശയിൽ കാന്തികമാക്കുകയും അതിനെ ദുർബലപ്പെടുത്തുകയും ചെയ്യുന്നു.
B = B 0 - B ¢, m< 1.
ഒരു ഡയമാഗ്നെറ്റിൽ ഫീൽഡ് ദുർബലമാകുന്നത് വളരെ നിസ്സാരമാണ്. ഉദാഹരണത്തിന്, ഏറ്റവും ശക്തമായ ഡയമാഗ്നറ്റുകളിൽ ഒന്നായ ബിസ്മത്ത്, m»0.99998.
ഡയമാഗ്നറ്റുകൾ പല ലോഹങ്ങളാണ് (വെള്ളി, സ്വർണ്ണം, ചെമ്പ്), മിക്ക ഓർഗാനിക് സംയുക്തങ്ങൾ, റെസിൻ, കാർബൺ മുതലായവ.
ഒരു ബാഹ്യ കാന്തികക്ഷേത്രത്തിന്റെ അഭാവത്തിൽ, ഒരു പദാർത്ഥത്തിന്റെ ആറ്റങ്ങളുടെ കാന്തിക നിമിഷം പൂജ്യമല്ലെങ്കിൽ, അത്തരമൊരു പദാർത്ഥം ഒരു കാന്തികക്ഷേത്രത്തിൽ സ്ഥാപിക്കുമ്പോൾ, അതിൽ ഡയമാഗ്നെറ്റിക്, പാരാമാഗ്നറ്റിക് ഇഫക്റ്റുകൾ പ്രത്യക്ഷപ്പെടും, എന്നിരുന്നാലും, ഡയമാഗ്നെറ്റിക് പ്രഭാവം പാരാമാഗ്നറ്റിക് എന്നതിനേക്കാൾ എല്ലായ്പ്പോഴും വളരെ ദുർബലമാണ്, അതിന്റെ പശ്ചാത്തലത്തിൽ പ്രായോഗികമായി അദൃശ്യമാണ്. കാന്തത്തിന്റെ ആന്തരിക കാന്തികക്ഷേത്രം ബാഹ്യ മണ്ഡലവുമായി വിന്യസിക്കുകയും അത് വർദ്ധിപ്പിക്കുകയും ചെയ്യും. അത്തരം പദാർത്ഥങ്ങളെ പരമാഗ്നറ്റുകൾ എന്ന് വിളിക്കുന്നു. ബാഹ്യ കാന്തികക്ഷേത്രത്തിന്റെ അഭാവത്തിൽ ആറ്റങ്ങളുടെ കാന്തിക നിമിഷങ്ങൾ പൂജ്യമല്ലാത്ത പദാർത്ഥങ്ങളാണ് പരമാഗ്നറ്റുകൾ.
ഒരു ബാഹ്യ കാന്തികക്ഷേത്രത്തിലെ പരമാഗ്നറ്റുകൾ ബാഹ്യ മണ്ഡലത്തിന്റെ ദിശയിൽ കാന്തികമാക്കുകയും അത് വർദ്ധിപ്പിക്കുകയും ചെയ്യുന്നു. അവർക്കുവേണ്ടി
B = B 0 + B ¢, m> 1.
മിക്ക പാരാമാഗ്നറ്റുകളുടെയും കാന്തിക പ്രവേശനക്ഷമത ഏകത്വത്തേക്കാൾ അല്പം കൂടുതലാണ്.
അപൂർവ ഭൂമി മൂലകങ്ങൾ, പ്ലാറ്റിനം, അലുമിനിയം മുതലായവ പരമാഗ്നറ്റിൽ ഉൾപ്പെടുന്നു.
ഡയമാഗ്നെറ്റിക് പ്രഭാവം ആണെങ്കിൽ, B = B 0 -B ¢, m< 1.
ഡയ-, പാരാമാഗ്നറ്റിക് ഇഫക്റ്റുകൾ ആണെങ്കിൽ, B = B 0 + B ¢, m> 1.
ഫെറോമാഗ്നറ്റുകൾ.
എല്ലാ ഡയ-യും പാരാമാഗ്നറ്റുകളും വളരെ ദുർബലമായി കാന്തികവൽക്കരിക്കപ്പെട്ട പദാർത്ഥങ്ങളാണ്, അവയുടെ കാന്തിക പ്രവേശനക്ഷമത ഏകത്വത്തോട് അടുത്താണ്, കാന്തികക്ഷേത്രത്തിന്റെ ശക്തിയെ ആശ്രയിക്കുന്നില്ല H. ഡയ-, പാരാമാഗ്നറ്റുകൾ എന്നിവയ്‌ക്കൊപ്പം, ശക്തമായ കാന്തികമാക്കാൻ കഴിയുന്ന പദാർത്ഥങ്ങളുണ്ട്. അവയെ ഫെറോമാഗ്നറ്റുകൾ എന്ന് വിളിക്കുന്നു.
ഈ പദാർത്ഥങ്ങളുടെ പ്രധാന പ്രതിനിധി - ഇരുമ്പ് (ഫെറം) എന്നതിന് ലാറ്റിൻ നാമത്തിൽ നിന്നാണ് ഫെറോമാഗ്നറ്റുകൾ അല്ലെങ്കിൽ ഫെറോ മാഗ്നറ്റിക് വസ്തുക്കൾക്ക് പേര് ലഭിക്കുന്നത്. ഫെറോമാഗ്നറ്റുകൾ, ഇരുമ്പ് കൂടാതെ, കോബാൾട്ട്, നിക്കൽ, ഗാഡോലിനിയം, നിരവധി അലോയ്കൾ, രാസ സംയുക്തങ്ങൾ എന്നിവ ഉൾപ്പെടുന്നു. വളരെ ശക്തമായി കാന്തികമാക്കാൻ കഴിയുന്ന പദാർത്ഥങ്ങളാണ് ഫെറോമാഗ്നറ്റുകൾ, അതിൽ ആന്തരിക (ആന്തരിക) കാന്തികക്ഷേത്രം അതിന് കാരണമായ ബാഹ്യ കാന്തികക്ഷേത്രത്തേക്കാൾ നൂറുകണക്കിന് ആയിരക്കണക്കിന് മടങ്ങ് കൂടുതലായിരിക്കും.
ഫെറോ മാഗ്നറ്റുകളുടെ ഗുണവിശേഷതകൾ
1. വളരെ കാന്തികമാക്കാനുള്ള കഴിവ്.
ചില ഫെറോ മാഗ്നറ്റുകളിലെ ആപേക്ഷിക കാന്തിക പ്രവേശനക്ഷമത m ന്റെ മൂല്യം 10 6 ൽ എത്തുന്നു.
2. കാന്തിക സാച്ചുറേഷൻ.
അത്തിപ്പഴത്തിൽ. 5 ബാഹ്യ കാന്തികക്ഷേത്രത്തിന്റെ ശക്തിയിൽ കാന്തികവൽക്കരണത്തിന്റെ പരീക്ഷണാത്മക ആശ്രിതത്വം കാണിക്കുന്നു. ചിത്രത്തിൽ നിന്ന് കാണാൻ കഴിയുന്നത് പോലെ, H ന്റെ ഒരു നിശ്ചിത മൂല്യത്തിൽ നിന്ന്, ഫെറോ മാഗ്നറ്റുകളുടെ കാന്തികവൽക്കരണത്തിന്റെ സംഖ്യാ മൂല്യം പ്രായോഗികമായി സ്ഥിരവും J sat-ന് തുല്യവുമാണ്. ഈ പ്രതിഭാസം റഷ്യൻ ശാസ്ത്രജ്ഞനായ എ.ജി. Stoletov ഒപ്പം കാന്തിക സാച്ചുറേഷൻ വിളിച്ചു.
3. രേഖീയമല്ലാത്ത ആശ്രിതത്വം B (H), m (H).
തീവ്രത വർദ്ധിക്കുന്നതിനനുസരിച്ച്, ഇൻഡക്ഷൻ ആദ്യം വർദ്ധിക്കുന്നു, പക്ഷേ കാന്തം കാന്തികമാകുമ്പോൾ, അതിന്റെ വളർച്ച മന്ദഗതിയിലാകുന്നു, ശക്തമായ ഫീൽഡുകളിൽ അത് ഒരു രേഖീയ നിയമം അനുസരിച്ച് വർദ്ധനവോടെ വളരുന്നു (ചിത്രം 6).
രേഖീയമല്ലാത്ത ആശ്രിതത്വം കാരണം B (H)
ആ. കാന്തിക പ്രവേശനക്ഷമത m ഒരു സങ്കീർണ്ണമായ രീതിയിൽ കാന്തികക്ഷേത്രത്തിന്റെ ശക്തിയെ ആശ്രയിച്ചിരിക്കുന്നു (ചിത്രം 7). തുടക്കത്തിൽ, ഫീൽഡ് ശക്തി വർദ്ധിക്കുന്നതിനനുസരിച്ച്, m പ്രാരംഭ മൂല്യത്തിൽ നിന്ന് ഒരു നിശ്ചിത പരമാവധി മൂല്യത്തിലേക്ക് വർദ്ധിക്കുന്നു, തുടർന്ന് കുറയുകയും അസിംപ്റ്റോട്ടിക്കാതെ ഐക്യത്തിലേക്ക് നയിക്കുകയും ചെയ്യുന്നു.
4. കാന്തിക ഹിസ്റ്റെറിസിസ്.
ഫെറോ മാഗ്നറ്റുകളുടെ മറ്റൊരു പ്രത്യേകതയാണ്
കാന്തിക മണ്ഡലം നീക്കം ചെയ്തതിന് ശേഷം കാന്തികവൽക്കരണം നിലനിർത്താനുള്ള കഴിവ്. ബാഹ്യ കാന്തികക്ഷേത്രത്തിന്റെ ശക്തി പൂജ്യത്തിൽ നിന്ന് പോസിറ്റീവ് മൂല്യങ്ങളിലേക്ക് മാറുമ്പോൾ, ഇൻഡക്ഷൻ വർദ്ധിക്കുന്നു (ചിത്രം 8, വിഭാഗം
പൂജ്യത്തിലേക്ക് കുറയുമ്പോൾ, കാന്തിക ഇൻഡക്ഷൻ കുറയാൻ വൈകും, പൂജ്യത്തിന് തുല്യമായ മൂല്യത്തിൽ, അത് തുല്യമായി മാറുന്നു (അവശിഷ്ട ഇൻഡക്ഷൻ), അതായത്. ബാഹ്യ മണ്ഡലം നീക്കം ചെയ്യുമ്പോൾ, ഫെറോ മാഗ്നറ്റ് കാന്തികമായി തുടരുകയും സ്ഥിരമായ ഒരു കാന്തം ആകുകയും ചെയ്യുന്നു. സാമ്പിളിന്റെ പൂർണ്ണമായ ഡീമാഗ്നെറ്റൈസേഷനായി, വിപരീത ദിശയിൽ ഒരു കാന്തികക്ഷേത്രം പ്രയോഗിക്കേണ്ടത് ആവശ്യമാണ് -. ഒരു ഫെറോ മാഗ്നറ്റിന്റെ സമ്പൂർണ്ണ ഡീമാഗ്നെറ്റൈസേഷനായി പ്രയോഗിക്കേണ്ട കാന്തികക്ഷേത്ര ശക്തിയുടെ വ്യാപ്തിയെ വിളിക്കുന്നു നിർബന്ധിത ശക്തി.
വ്യാപ്തിയിലും ദിശയിലും വ്യത്യാസമുള്ള ഒരു ബാഹ്യ കാന്തിക മണ്ഡലത്തിന്റെ ശക്തിയിലുണ്ടായ മാറ്റത്തിൽ നിന്ന് ഒരു ഫെറോ മാഗ്നറ്റിലെ കാന്തിക പ്രേരണയിലെ മാറ്റത്തിലെ കാലതാമസത്തിന്റെ പ്രതിഭാസത്തെ കാന്തിക ഹിസ്റ്റെറിസിസ് എന്ന് വിളിക്കുന്നു.
ഈ സാഹചര്യത്തിൽ, ആശ്രിതത്വം എന്ന് വിളിക്കപ്പെടുന്ന ഒരു ലൂപ്പ് ആകൃതിയിലുള്ള വക്രത്താൽ ചിത്രീകരിക്കപ്പെടും ഹിസ്റ്റെറിസിസ് ലൂപ്പുകൾ,ചിത്രം 8-ൽ കാണിച്ചിരിക്കുന്നു.
ഹിസ്റ്റെറിസിസ് ലൂപ്പിന്റെ ആകൃതിയെ ആശ്രയിച്ച്, ഹാർഡ് മാഗ്നറ്റിക്, സോഫ്റ്റ് മാഗ്നെറ്റിക് ഫെറോ മാഗ്നറ്റുകൾ തമ്മിൽ വേർതിരിക്കപ്പെടുന്നു. ഉയർന്ന കാന്തവൽക്കരണവും ഉയർന്ന ബലപ്രയോഗവുമുള്ള പദാർത്ഥങ്ങളെ ഹാർഡ് ഫെറോ മാഗ്നറ്റുകൾ എന്ന് വിളിക്കുന്നു, അതായത്. വിശാലമായ ഹിസ്റ്റെറിസിസ് ലൂപ്പിനൊപ്പം. സ്ഥിരമായ കാന്തങ്ങളുടെ (കാർബൺ, ടങ്സ്റ്റൺ, ക്രോം, അലുമിനിയം-നിക്കൽ, മറ്റ് സ്റ്റീലുകൾ) നിർമ്മാണത്തിനായി അവ ഉപയോഗിക്കുന്നു.
ഇടുങ്ങിയ ഹിസ്റ്റെറിസിസ് ലൂപ്പുള്ള, വളരെ എളുപ്പത്തിൽ പുനർകാന്തികമാക്കപ്പെടുന്ന, കുറഞ്ഞ നിർബന്ധിത ശക്തിയുള്ള പദാർത്ഥങ്ങളാണ് സോഫ്റ്റ് ഫെറോ മാഗ്നറ്റുകൾ. (ഈ ഗുണങ്ങൾ ലഭിക്കുന്നതിന്, ട്രാൻസ്ഫോർമർ ഇരുമ്പ് എന്ന് വിളിക്കപ്പെടുന്ന പ്രത്യേകം സൃഷ്ടിച്ചു, സിലിക്കണിന്റെ ഒരു ചെറിയ മിശ്രിതമുള്ള ഇരുമ്പിന്റെ അലോയ്). ട്രാൻസ്ഫോർമർ കോറുകളുടെ നിർമ്മാണമാണ് അവരുടെ പ്രയോഗ മേഖല; മൃദുവായ ഇരുമ്പ്, ഇരുമ്പ്-നിക്കൽ അലോയ്കൾ (പെർമല്ലോയ്, സൂപ്പർമല്ല) എന്നിവ ഇതിൽ ഉൾപ്പെടുന്നു.
5. ക്യൂറി താപനിലയുടെ സാന്നിധ്യം (പോയിന്റ്).
ക്യൂറി പോയിന്റ്ഫെറോകാന്തിക ഗുണങ്ങൾ പൂർണ്ണമായും അപ്രത്യക്ഷമാകുന്ന ഒരു ഫെറോ മാഗ്നറ്റിന്റെ താപനില സ്വഭാവമാണ്.
സാമ്പിൾ ക്യൂറി പോയിന്റിന് മുകളിൽ ചൂടാക്കുമ്പോൾ, ഫെറോ മാഗ്നറ്റ് ഒരു സാധാരണ പാരാമാഗ്നറ്റായി മാറുന്നു. ക്യൂറി പോയിന്റിന് താഴെ തണുപ്പിക്കുമ്പോൾ, അത് അതിന്റെ ഫെറോ മാഗ്നെറ്റിക് ഗുണങ്ങൾ വീണ്ടെടുക്കുന്നു. വ്യത്യസ്ത പദാർത്ഥങ്ങൾക്ക് ഈ താപനില വ്യത്യസ്തമാണ് (F - 770 0 C, Ni - 260 0 C).
6. മാഗ്നെറ്റോസ്ട്രിക്ഷൻ- കാന്തികവൽക്കരണ സമയത്ത് ഫെറോ മാഗ്നറ്റുകളുടെ രൂപഭേദം സംഭവിക്കുന്ന പ്രതിഭാസം. കാന്തികവലയത്തിന്റെ വ്യാപ്തിയും അടയാളവും കാന്തികക്ഷേത്രത്തിന്റെ തീവ്രതയെയും ഫെറോമാഗ്നറ്റിന്റെ സ്വഭാവത്തെയും ആശ്രയിച്ചിരിക്കുന്നു. സോണാർ, അണ്ടർവാട്ടർ കമ്മ്യൂണിക്കേഷൻ, നാവിഗേഷൻ മുതലായവയിൽ ഉപയോഗിക്കുന്ന ശക്തമായ അൾട്രാസൗണ്ട് എമിറ്ററുകളുടെ ഉപകരണത്തിനായി ഈ പ്രതിഭാസം വ്യാപകമായി ഉപയോഗിക്കുന്നു.
ഫെറോ മാഗ്നറ്റുകളിൽ, വിപരീത പ്രതിഭാസവും നിരീക്ഷിക്കപ്പെടുന്നു - രൂപഭേദം വരുത്തുമ്പോൾ കാന്തികവൽക്കരണത്തിലെ മാറ്റം. മർദ്ദവും രൂപഭേദവും അളക്കുന്നതിനുള്ള ഉപകരണങ്ങളിൽ കാര്യമായ കാന്തികസ്‌ട്രക്‌ഷൻ ഉള്ള അലോയ്കൾ ഉപയോഗിക്കുന്നു.
ഫെറോ മാഗ്നെറ്റിസത്തിന്റെ സ്വഭാവം
1907-ൽ ഫ്രഞ്ച് ഭൗതികശാസ്ത്രജ്ഞനായ പി. വെയ്‌സ് ഫെറോമാഗ്നറ്റിസത്തിന്റെ ഒരു വിവരണാത്മക സിദ്ധാന്തം നിർദ്ദേശിച്ചു, കൂടാതെ ക്വാണ്ടം മെക്കാനിക്‌സിനെ അടിസ്ഥാനമാക്കിയുള്ള ഒരു സ്ഥിരതയുള്ള ക്വാണ്ടിറ്റേറ്റീവ് സിദ്ധാന്തം സോവിയറ്റ് ഭൗതികശാസ്ത്രജ്ഞനായ ജെ. ഫ്രെങ്കലും ജർമ്മൻ ഭൗതികശാസ്ത്രജ്ഞനായ ഡബ്ല്യു. ഹൈസൻബർഗും (1928) വികസിപ്പിച്ചെടുത്തു.
ആധുനിക ആശയങ്ങൾ അനുസരിച്ച്, ഫെറോ മാഗ്നറ്റുകളുടെ കാന്തിക ഗുണങ്ങൾ നിർണ്ണയിക്കുന്നത് ഇലക്ട്രോണുകളുടെ സ്പിൻ കാന്തിക നിമിഷങ്ങൾ (സ്പിൻസ്) ആണ്; ഫെറോമാഗ്നറ്റുകൾക്ക് ക്രിസ്റ്റലിൻ പദാർത്ഥങ്ങൾ മാത്രമേ ഉണ്ടാകൂ, അവയുടെ ആറ്റങ്ങൾക്ക് കോമ്പൻസേറ്റ് ചെയ്യാത്ത സ്പിൻ ഉള്ള ആന്തരിക ഇലക്ട്രോൺ ഷെല്ലുകൾ ഉണ്ട്. ഈ സാഹചര്യത്തിൽ, ഇലക്ട്രോണുകളുടെ സ്പിൻ കാന്തിക നിമിഷങ്ങളെ പരസ്പരം സമാന്തരമായി ഓറിയന്റുചെയ്യാൻ പ്രേരിപ്പിക്കുന്ന ശക്തികൾ ഉയർന്നുവരുന്നു. ഈ ശക്തികളെ എക്സ്ചേഞ്ച് ഇന്ററാക്ഷന്റെ ശക്തികൾ എന്ന് വിളിക്കുന്നു, അവ ഒരു ക്വാണ്ടം സ്വഭാവമുള്ളതും ഇലക്ട്രോണുകളുടെ തരംഗ ഗുണങ്ങൾ മൂലവുമാണ്.
ഒരു ബാഹ്യ ഫീൽഡിന്റെ അഭാവത്തിൽ ഈ ശക്തികളുടെ പ്രവർത്തനത്തിൽ, ഫെറോ മാഗ്നറ്റ് ധാരാളം സൂക്ഷ്മ മേഖലകളായി വിഭജിക്കുന്നു - ഡൊമെയ്നുകൾ, അവയുടെ അളവുകൾ 10 -2 - 10 -4 സെന്റീമീറ്റർ ക്രമത്തിലാണ്. ഓരോ ഡൊമെയ്‌നിനുള്ളിലും, ഇലക്ട്രോൺ സ്‌പിന്നുകൾ പരസ്പരം സമാന്തരമായി ഓറിയന്റഡ് ചെയ്യുന്നു, അങ്ങനെ മുഴുവൻ ഡൊമെയ്‌നും സാച്ചുറേഷനിലേക്ക് കാന്തികമാക്കപ്പെടുന്നു, എന്നാൽ വ്യക്തിഗത ഡൊമെയ്‌നുകളിലെ കാന്തികവൽക്കരണത്തിന്റെ ദിശകൾ വ്യത്യസ്തമാണ്, അതിനാൽ മുഴുവൻ ഫെറോ മാഗ്നറ്റിന്റെയും മൊത്തം (മൊത്തം) കാന്തിക നിമിഷം പൂജ്യമാണ്. . നിങ്ങൾക്കറിയാവുന്നതുപോലെ, ഏതൊരു സിസ്റ്റവും അതിന്റെ ഊർജ്ജം വളരെ കുറവുള്ള ഒരു അവസ്ഥയിലാണ്. ഒരു ഡൊമെയ്ൻ ഘടനയുടെ രൂപീകരണ സമയത്ത് ഫെറോ മാഗ്നറ്റിന്റെ ഊർജ്ജം കുറയുന്നതിനാലാണ് ഡൊമെയ്നുകളായി ഫെറോ മാഗ്നറ്റിനെ വിഭജിക്കുന്നത്. ഡൊമെയ്നുകളുടെ നാശം സംഭവിക്കുന്ന താപനിലയായി ക്യൂറി പോയിന്റ് മാറുന്നു, ഫെറോ മാഗ്നറ്റിന് അതിന്റെ ഫെറോ മാഗ്നറ്റിക് ഗുണങ്ങൾ നഷ്ടപ്പെടുന്നു.
ഫെറോ മാഗ്നറ്റുകളുടെ ഡൊമെയ്ൻ ഘടനയുടെ അസ്തിത്വം പരീക്ഷണാത്മകമായി തെളിയിക്കപ്പെട്ടിട്ടുണ്ട്. അവയെ നിരീക്ഷിക്കുന്നതിനുള്ള നേരിട്ടുള്ള പരീക്ഷണാത്മക രീതി പൊടി രൂപങ്ങളുടെ രീതിയാണ്. ഒരു ഫെറോ മാഗ്നറ്റിന്റെ നന്നായി മിനുക്കിയ പ്രതലത്തിൽ ഒരു നല്ല ഫെറോ മാഗ്നറ്റിക് പൗഡറിന്റെ (ഉദാഹരണത്തിന്, ഒരു കാന്തം) ജലീയ സസ്പെൻഷൻ പ്രയോഗിച്ചാൽ, കാന്തികക്ഷേത്രത്തിന്റെ പരമാവധി അസന്തുലിതാവസ്ഥയുള്ള സ്ഥലങ്ങളിൽ കണങ്ങൾ പ്രധാനമായും സ്ഥിരതാമസമാക്കുന്നു, അതായത്. ഡൊമെയ്‌നുകൾക്കിടയിലുള്ള അതിരുകളിൽ. അതിനാൽ, സെറ്റിൽഡ് പൗഡർ ഡൊമെയ്നുകളുടെ അതിരുകൾ രൂപപ്പെടുത്തുന്നു, സമാനമായ ഒരു ചിത്രം മൈക്രോസ്കോപ്പിന് കീഴിൽ ഫോട്ടോ എടുക്കാം.
| |
| |
|
- സാച്ചുറേഷൻ അവസ്ഥയിൽ മുഴുവൻ കാന്തത്തിന്റെയും കാന്തികവൽക്കരണം
|
അറിയപ്പെടുന്നതുപോലെ, ഏതൊരു സിസ്റ്റവും ഏറ്റവും കുറഞ്ഞ ഊർജ്ജത്തിലേക്ക് പ്രവണത കാണിക്കുന്നതിനാൽ, ഡൊമെയ്ൻ അതിരുകളുടെ സ്ഥാനചലന പ്രക്രിയ ഉയർന്നുവരുന്നു, അതിൽ താഴ്ന്ന ഊർജ്ജമുള്ള ഡൊമെയ്നുകളുടെ അളവ് വർദ്ധിക്കുകയും ഉയർന്ന ഊർജ്ജത്തിൽ കുറയുകയും ചെയ്യുന്നു (ചിത്രം 9 ബി). വളരെ ദുർബലമായ ഫീൽഡുകളുടെ കാര്യത്തിൽ, അതിരുകളുടെ ഈ സ്ഥാനചലനങ്ങൾ പഴയപടിയാക്കുകയും ഫീൽഡിലെ മാറ്റങ്ങൾ കൃത്യമായി പിന്തുടരുകയും ചെയ്യുന്നു (ഫീൽഡ് ഓഫാക്കിയാൽ, കാന്തികവൽക്കരണം വീണ്ടും പൂജ്യമായിരിക്കും). ഈ പ്രക്രിയ ബി (എച്ച്) കർവ് (ചിത്രം 10) വിഭാഗവുമായി യോജിക്കുന്നു. ഫീൽഡ് വർദ്ധിക്കുന്നതിനനുസരിച്ച്, ഡൊമെയ്ൻ അതിരുകളുടെ സ്ഥാനചലനങ്ങൾ മാറ്റാനാവാത്തതായി മാറുന്നു.
കാന്തിക മണ്ഡലത്തിന്റെ മതിയായ മൂല്യം കൊണ്ട്, ഊർജ്ജസ്വലമായ പ്രതികൂലമായ ഡൊമെയ്നുകൾ അപ്രത്യക്ഷമാകുന്നു (ചിത്രം 9, c, ചിത്രം 7 ന്റെ വിഭാഗം). ഫീൽഡ് കൂടുതൽ വർദ്ധിക്കുകയാണെങ്കിൽ, ഡൊമെയ്നുകളുടെ കാന്തിക നിമിഷങ്ങൾ ഫീൽഡിന് മുകളിലൂടെ തിരിക്കുന്നു, അങ്ങനെ മുഴുവൻ സാമ്പിളും ഒരു വലിയ ഡൊമെയ്‌നായി മാറുന്നു (ചിത്രം 9d, ചിത്രം 10-ന്റെ വിഭാഗം).
ഫെറോമാഗ്നറ്റുകളുടെ രസകരവും മൂല്യവത്തായതുമായ നിരവധി ഗുണങ്ങൾ അവയെ ശാസ്ത്രത്തിന്റെയും സാങ്കേതികവിദ്യയുടെയും വിവിധ മേഖലകളിൽ വ്യാപകമായി ഉപയോഗിക്കാൻ അനുവദിക്കുന്നു: ട്രാൻസ്ഫോർമർ കോറുകളും ഇലക്ട്രോ മെക്കാനിക്കൽ അൾട്രാസൗണ്ട് എമിറ്ററുകളും നിർമ്മിക്കുന്നതിന്, സ്ഥിരമായ കാന്തങ്ങൾ മുതലായവ. സൈനിക കാര്യങ്ങളിൽ ഫെറോമാഗ്നറ്റിക് വസ്തുക്കൾ ഉപയോഗിക്കുന്നു: വിവിധ ഇലക്ട്രിക്കൽ, റേഡിയോ ഉപകരണങ്ങളിൽ; അൾട്രാസൗണ്ട് സ്രോതസ്സുകളായി - സോണാർ, നാവിഗേഷൻ, അണ്ടർവാട്ടർ കമ്മ്യൂണിക്കേഷൻ എന്നിവയിൽ; സ്ഥിരമായ കാന്തങ്ങളായി - കാന്തിക ഖനികൾ സൃഷ്ടിക്കുന്നതിനും മാഗ്നെറ്റോമെട്രിക് നിരീക്ഷണത്തിനും. മാഗ്നെറ്റോമെട്രിക് രഹസ്യാന്വേഷണം ഫെറോ മാഗ്നറ്റിക് മെറ്റീരിയലുകൾ അടങ്ങിയ വസ്തുക്കളെ കണ്ടെത്താനും തിരിച്ചറിയാനും അനുവദിക്കുന്നു; അന്തർവാഹിനികളെയും കടൽ ഖനികളെയും നേരിടുന്നതിനുള്ള സംവിധാനത്തിൽ ഉപയോഗിക്കുന്നു.
ഒരു കാന്തികക്ഷേത്രത്തിന് വൈദ്യുതധാരയുള്ള ഒരു ഫ്രെയിമിൽ ഓറിയന്റിംഗ് പ്രഭാവം ഉണ്ടെന്നും ഫ്രെയിം അതിന്റെ അച്ചുതണ്ടിന് ചുറ്റും കറങ്ങുന്നുവെന്നും അറിയാം. കാന്തിക മണ്ഡലത്തിൽ ഒരു നിമിഷം ശക്തികൾ ഫ്രെയിമിൽ പ്രവർത്തിക്കുന്നു, ഇതിന് തുല്യമാണ്:
ഇവിടെ B എന്നത് കാന്തികക്ഷേത്ര പ്രേരണയുടെ വെക്റ്റർ ആണ്, ഫ്രെയിമിലെ വൈദ്യുതധാരയാണ്, S അതിന്റെ വിസ്തീർണ്ണവും a എന്നത് ഫ്രെയിമിന്റെ തലത്തിന് ലംബമായ ബലരേഖകൾക്കിടയിലുള്ള കോണുമാണ്. ഈ പദപ്രയോഗത്തിൽ കാന്തിക ദ്വിധ്രുവ നിമിഷം അല്ലെങ്കിൽ ഫ്രെയിമിന്റെ കാന്തിക നിമിഷം എന്ന് വിളിക്കപ്പെടുന്ന ഒരു ഉൽപ്പന്നം ഉൾപ്പെടുന്നു, കാന്തിക നിമിഷത്തിന്റെ വ്യാപ്തി ഫ്രെയിമിന്റെ കാന്തികക്ഷേത്രവുമായുള്ള പ്രതിപ്രവർത്തനത്തെ പൂർണ്ണമായി ചിത്രീകരിക്കുന്നുവെന്ന് ഇത് മാറുന്നു. രണ്ട് ഫ്രെയിമുകൾ, അതിലൊന്ന് വലിയ വൈദ്യുതധാരയും ചെറിയ വിസ്തീർണ്ണവും, മറ്റൊന്ന് വലിയ വിസ്തീർണ്ണവും ചെറിയ വൈദ്യുതധാരയും ഉള്ളത്, കാന്തിക നിമിഷങ്ങൾ തുല്യമാണെങ്കിൽ, കാന്തികക്ഷേത്രത്തിൽ അതേ രീതിയിൽ പ്രവർത്തിക്കും. ഫ്രെയിം ചെറുതാണെങ്കിൽ, കാന്തികക്ഷേത്രവുമായുള്ള അതിന്റെ ഇടപെടൽ അതിന്റെ ആകൃതിയെ ആശ്രയിക്കുന്നില്ല.
ഫ്രെയിമിന്റെ തലത്തിലേക്ക് ലംബമായി ഒരു വരിയിൽ സ്ഥിതി ചെയ്യുന്ന ഒരു വെക്റ്ററായി കാന്തിക നിമിഷം കണക്കാക്കുന്നത് സൗകര്യപ്രദമാണ്. വെക്‌ടറിന്റെ ദിശ (ഈ ലൈനിലൂടെ മുകളിലേക്കോ താഴേക്കോ) നിർണ്ണയിക്കുന്നത് "ഗിംബൽ റൂൾ" ആണ്: ജിംബൽ ഫ്രെയിം പ്ലെയിനിന് ലംബമായി സ്ഥാപിക്കുകയും ഫ്രെയിം കറണ്ടിന്റെ ദിശയിലേക്ക് തിരിക്കുകയും വേണം - ജിംബലിന്റെ ചലനത്തിന്റെ ദിശ. കാന്തിക നിമിഷം വെക്റ്ററിന്റെ ദിശ സൂചിപ്പിക്കുക.
അങ്ങനെ, ഫ്രെയിമിന്റെ തലത്തിലേക്ക് ലംബമായ ഒരു വെക്റ്റർ ആണ് കാന്തിക നിമിഷം.
ഇനി നമുക്ക് ഒരു കാന്തിക മണ്ഡലത്തിൽ ഫ്രെയിമിന്റെ സ്വഭാവം ദൃശ്യവൽക്കരിക്കാം. അവൾ ഇങ്ങനെ തിരിയാൻ പ്രവണത കാണിക്കും. കാന്തിക മണ്ഡലത്തിന്റെ ഇൻഡക്ഷൻ വെക്റ്ററിനൊപ്പം അതിന്റെ കാന്തിക നിമിഷം നയിക്കപ്പെടുന്നു B. ഒരു കാന്തികക്ഷേത്രത്തിന്റെ ഇൻഡക്ഷൻ വെക്റ്റർ നിർണ്ണയിക്കാൻ വൈദ്യുതധാരയുള്ള ഒരു ചെറിയ ഫ്രെയിം ലളിതമായ "അളക്കുന്ന ഉപകരണം" ആയി ഉപയോഗിക്കാം.
ഭൗതികശാസ്ത്രത്തിലെ ഒരു പ്രധാന ആശയമാണ് കാന്തിക നിമിഷം. ഇലക്ട്രോണുകൾ കറങ്ങുന്ന ന്യൂക്ലിയസുകളാണ് ആറ്റങ്ങൾ നിർമ്മിച്ചിരിക്കുന്നത്. ന്യൂക്ലിയസിന് ചുറ്റും ചാർജുള്ള കണമായി നീങ്ങുന്ന ഓരോ ഇലക്ട്രോണും ഒരു വൈദ്യുതധാര സൃഷ്ടിക്കുന്നു, വൈദ്യുതധാരയുമായി ഒരുതരം മൈക്രോസ്കോപ്പിക് ഫ്രെയിം ഉണ്ടാക്കുന്നു. r ആരത്തിന്റെ വൃത്താകൃതിയിലുള്ള ഭ്രമണപഥത്തിൽ സഞ്ചരിക്കുന്ന ഒരു ഇലക്ട്രോണിന്റെ കാന്തിക നിമിഷം നമുക്ക് കണക്കാക്കാം.
വൈദ്യുത പ്രവാഹം, അതായത്, ഭ്രമണപഥത്തിൽ ഒരു ഇലക്ട്രോൺ വഹിക്കുന്ന ചാർജിന്റെ അളവ്, ഇലക്ട്രോണിന്റെ ചാർജിന് തുല്യമാണ് e, അത് ഉണ്ടാക്കുന്ന വിപ്ലവങ്ങളുടെ എണ്ണം കൊണ്ട് ഗുണിച്ചാൽ:
തൽഫലമായി, ഇലക്ട്രോണിന്റെ കാന്തിക നിമിഷത്തിന്റെ വ്യാപ്തി ഇതിന് തുല്യമാണ്:
ഇലക്ട്രോണിന്റെ കോണീയ ആവേഗത്തിന്റെ വ്യാപ്തിയിലൂടെ ഇത് പ്രകടിപ്പിക്കാം. ഭ്രമണപഥത്തിലെ അതിന്റെ ചലനവുമായി ബന്ധപ്പെട്ട ഇലക്ട്രോണിന്റെ കാന്തിക നിമിഷത്തിന്റെ വ്യാപ്തി, അല്ലെങ്കിൽ, അവർ പറയുന്നതുപോലെ, പരിക്രമണ കാന്തിക നിമിഷത്തിന്റെ വ്യാപ്തി ഇതിന് തുല്യമാണ്:
ക്ലാസിക്കൽ ഫിസിക്സ് ഉപയോഗിച്ച് വിവരിക്കാൻ കഴിയാത്ത ഒരു വസ്തുവാണ് ആറ്റം: അത്തരം ചെറിയ വസ്തുക്കൾക്ക്, തികച്ചും വ്യത്യസ്തമായ നിയമങ്ങൾ ബാധകമാണ് - ക്വാണ്ടം മെക്കാനിക്സിന്റെ നിയമങ്ങൾ. എന്നിരുന്നാലും, ഇലക്ട്രോണിന്റെ പരിക്രമണ കാന്തിക നിമിഷത്തിന് ലഭിച്ച ഫലം ക്വാണ്ടം മെക്കാനിക്സിലെ പോലെ തന്നെയായിരിക്കും.
ഇലക്ട്രോണിന്റെ ആന്തരിക കാന്തിക നിമിഷത്തിൽ സ്ഥിതി വ്യത്യസ്തമാണ് - സ്പിൻ, അതിന്റെ അച്ചുതണ്ടിന് ചുറ്റുമുള്ള ഭ്രമണവുമായി ബന്ധപ്പെട്ടിരിക്കുന്നു. ഒരു ഇലക്ട്രോണിന്റെ കറക്കത്തിന്, ക്വാണ്ടം മെക്കാനിക്സ് കാന്തിക നിമിഷത്തിന്റെ മൂല്യം നൽകുന്നു, ക്ലാസിക്കൽ ഭൗതികശാസ്ത്രത്തേക്കാൾ 2 മടങ്ങ് വലുതാണ്:
പരിക്രമണവും സ്പിൻ കാന്തിക നിമിഷങ്ങളും തമ്മിലുള്ള ഈ വ്യത്യാസം ക്ലാസിക്കൽ വീക്ഷണകോണിൽ നിന്ന് വിശദീകരിക്കാൻ കഴിയില്ല. ഒരു ആറ്റത്തിന്റെ മൊത്തം കാന്തിക നിമിഷം എല്ലാ ഇലക്ട്രോണുകളുടെയും പരിക്രമണ, സ്പിൻ കാന്തിക നിമിഷങ്ങളുടെ ആകെത്തുകയാണ്, അവ 2 മടങ്ങ് വ്യത്യാസപ്പെട്ടിരിക്കുന്നതിനാൽ, ഒരു ആറ്റത്തിന്റെ അവസ്ഥയെ ചിത്രീകരിക്കുന്ന ഒരു ഘടകം കാന്തിക നിമിഷത്തിന്റെ പദപ്രയോഗത്തിൽ പ്രത്യക്ഷപ്പെടുന്നു. ആറ്റം:
അങ്ങനെ, ഒരു വൈദ്യുതധാരയുള്ള ഒരു സാധാരണ ഫ്രെയിം പോലെ ഒരു ആറ്റത്തിന് ഒരു കാന്തിക നിമിഷമുണ്ട്, പല കാര്യങ്ങളിലും അവയുടെ സ്വഭാവം സമാനമാണ്. പ്രത്യേകിച്ചും, ക്ലാസിക്കൽ ഫ്രെയിമിന്റെ കാര്യത്തിലെന്നപോലെ, കാന്തികക്ഷേത്രത്തിലെ ഒരു ആറ്റത്തിന്റെ സ്വഭാവം അതിന്റെ കാന്തിക നിമിഷത്തിന്റെ വ്യാപ്തി അനുസരിച്ചാണ് പൂർണ്ണമായും നിർണ്ണയിക്കുന്നത്. ഇക്കാര്യത്തിൽ, കാന്തിക മണ്ഡലത്തിലെ ദ്രവ്യവുമായി സംഭവിക്കുന്ന വിവിധ ഭൗതിക പ്രതിഭാസങ്ങളെ വിശദീകരിക്കുന്നതിൽ കാന്തിക നിമിഷം എന്ന ആശയം വളരെ പ്രധാനമാണ്.
ഒരു യൂണിഫോം ഫീൽഡിൽ കറന്റ് I ഉള്ള ഒരു സർക്യൂട്ടിൽ പ്രവർത്തിക്കുന്ന ടോർക്ക് M വൈദ്യുതധാര, നിലവിലെ ശക്തി, കാന്തികക്ഷേത്രത്തിന്റെ ഇൻഡക്ഷൻ എന്നിവയാൽ സ്ട്രീംലൈൻ ചെയ്ത ഏരിയയ്ക്ക് നേരിട്ട് ആനുപാതികമാണെന്ന് തെളിയിക്കാനാകും. കൂടാതെ, ടോർക്ക് M ആശ്രയിച്ചിരിക്കുന്നു. ഫീൽഡുമായി ബന്ധപ്പെട്ട സർക്യൂട്ടിന്റെ സ്ഥാനത്ത്. സർക്യൂട്ടിന്റെ തലം കാന്തിക പ്രേരണയുടെ വരികൾക്ക് സമാന്തരമായിരിക്കുമ്പോൾ (ചിത്രം 22.17) പരമാവധി ടോർക്ക് Miax ലഭിക്കും, അത് ഫോർമുലയാൽ പ്രകടിപ്പിക്കപ്പെടുന്നു.
(സൂത്രവാക്യം (22.6a), ചിത്രം 22.17 എന്നിവ ഉപയോഗിച്ച് ഇത് തെളിയിക്കുക.) നമ്മൾ സൂചിപ്പിക്കുന്നുവെങ്കിൽ നമുക്ക് ലഭിക്കും
ഒരു ബാഹ്യ കാന്തിക മണ്ഡലത്തിൽ അതിന്റെ സ്വഭാവം നിർണ്ണയിക്കുന്ന കറന്റ്-വഹിക്കുന്ന സർക്യൂട്ടിന്റെ കാന്തിക ഗുണങ്ങളെ ചിത്രീകരിക്കുന്ന മൂല്യത്തെ ഈ സർക്യൂട്ടിന്റെ കാന്തിക നിമിഷം എന്ന് വിളിക്കുന്നു. സർക്യൂട്ടിന്റെ കാന്തിക നിമിഷം അളക്കുന്നത് വൈദ്യുതധാരയിലൂടെ ഒഴുകുന്ന വിസ്തീർണ്ണം അതിലെ വൈദ്യുതധാരയുടെ ഉൽപ്പന്നം കൊണ്ടാണ്:
കാന്തിക നിമിഷം ഒരു വെക്റ്ററാണ്, അതിന്റെ ദിശ വലത് സ്ക്രൂവിന്റെ നിയമത്താൽ നിർണ്ണയിക്കപ്പെടുന്നു: സർക്യൂട്ടിലെ വൈദ്യുതധാരയുടെ ദിശയിലേക്ക് സ്ക്രൂ തിരിയുകയാണെങ്കിൽ, സ്ക്രൂവിന്റെ വിവർത്തന ചലനം വെക്റ്ററിന്റെ ദിശ കാണിക്കും. (ചിത്രം 22.18, എ). കോണ്ടറിന്റെ ഓറിയന്റേഷനിൽ ടോർക്ക് M ന്റെ ആശ്രിതത്വം ഫോർമുലയാൽ പ്രകടിപ്പിക്കുന്നു
ഇവിടെ a എന്നത് വെക്‌ടറുകളും Bയും തമ്മിലുള്ള കോണാണ്. അത്തിപ്പഴത്തിൽ നിന്ന്. 22.18, b വെക്‌ടറുകൾ B, Pmag എന്നിവ ഒരു നേർരേഖയിലൂടെ നയിക്കപ്പെടുമ്പോൾ കാന്തികക്ഷേത്രത്തിലെ കോണ്ടറിന്റെ സന്തുലിതാവസ്ഥ സാധ്യമാണെന്ന് കാണാൻ കഴിയും. (ഏത് സാഹചര്യത്തിലാണ് ഈ ബാലൻസ് സ്ഥിരതയുള്ളതെന്ന് പരിഗണിക്കുക.)
കാന്തിക നിമിഷം ഒരു പദാർത്ഥത്തിന്റെ കാന്തിക ഗുണങ്ങളെ ചിത്രീകരിക്കുന്ന പ്രധാന അളവ്. വൈദ്യുതകാന്തിക പ്രതിഭാസങ്ങളുടെ ക്ലാസിക്കൽ സിദ്ധാന്തമനുസരിച്ച് കാന്തികതയുടെ ഉറവിടം ഇലക്ട്രിക്കൽ മാക്രോ- മൈക്രോകറന്റുകളാണ്. കാന്തികതയുടെ പ്രാഥമിക ഉറവിടം അടഞ്ഞ വൈദ്യുതധാരയായി കണക്കാക്കപ്പെടുന്നു. അനുഭവത്തിൽ നിന്നും വൈദ്യുതകാന്തിക മണ്ഡലത്തിന്റെ ക്ലാസിക്കൽ സിദ്ധാന്തത്തിൽ നിന്നും, ഉൽപ്പന്നം അറിയാമെങ്കിൽ ഒരു അടഞ്ഞ വൈദ്യുതധാരയുടെ (കറന്റുള്ള സർക്യൂട്ട്) കാന്തിക പ്രവർത്തനങ്ങൾ നിർണ്ണയിക്കപ്പെടുന്നു ( എം) നിലവിലെ ഐകോണ്ടൂർ ഏരിയയിൽ σ ( എം = ഐσ / സി CGS സിസ്റ്റം ഓഫ് യൂണിറ്റുകളിൽ (CGS സിസ്റ്റം ഓഫ് യൂണിറ്റുകൾ കാണുക), കൂടെ -
പ്രകാശത്തിന്റെ വേഗത). വെക്റ്റർ എംകൂടാതെ, നിർവചനം അനുസരിച്ച്, M. m. ഇത് മറ്റൊരു രൂപത്തിൽ എഴുതാം: എം = m l, എവിടെ m -സർക്യൂട്ടിന്റെ തുല്യമായ കാന്തിക ചാർജ്, ഒപ്പം എൽ- വിപരീത ചിഹ്നങ്ങളുടെ "ചാർജുകൾ" തമ്മിലുള്ള ദൂരം (+ ഒപ്പം -
). എലിമെന്ററി കണികകൾ, ആറ്റോമിക് ന്യൂക്ലിയസ്, ആറ്റങ്ങളുടെയും തന്മാത്രകളുടെയും ഇലക്ട്രോൺ ഷെല്ലുകൾ എന്നിവയ്ക്ക് കാന്തിക പദാർത്ഥങ്ങളുണ്ട്. ക്വാണ്ടം മെക്കാനിക്സ് കാണിക്കുന്നതുപോലെ പ്രാഥമിക കണങ്ങളുടെ (ഇലക്ട്രോണുകൾ, പ്രോട്ടോണുകൾ, ന്യൂട്രോണുകൾ എന്നിവയും മറ്റുള്ളവയും) വ്യാപ്തി അവയുടെ സ്വന്തം മെക്കാനിക്കൽ നിമിഷത്തിന്റെ അസ്തിത്വം മൂലമാണ് - സ്പിൻ എ. M. m. ന്യൂക്ലിയസുകൾ അവയുടെ സ്വന്തം (സ്പിൻ) M. m. പ്രോട്ടോണുകളുടെയും ന്യൂട്രോണുകളുടെയും ഈ ന്യൂക്ലിയസുകൾ രൂപപ്പെടുത്തുന്നു, അതുപോലെ തന്നെ M. m. ന്യൂക്ലിയസിനുള്ളിലെ അവയുടെ പരിക്രമണ ചലനവുമായി ബന്ധപ്പെട്ടിരിക്കുന്നു. ആറ്റങ്ങളുടെയും തന്മാത്രകളുടെയും ഇലക്ട്രോൺ ഷെല്ലുകളുടെ കാന്തിക അനുരണനത്തിൽ സ്പിൻ, ഓർബിറ്റൽ മാഗ്നറ്റിക് റെസൊണൻസ് ഇലക്ട്രോണുകൾ അടങ്ങിയിരിക്കുന്നു. ഇലക്ട്രോൺ m cn ന്റെ സ്പിൻ കാന്തിക നിമിഷത്തിന് ബാഹ്യ കാന്തികക്ഷേത്രത്തിന്റെ ദിശയിലേക്ക് തുല്യവും വിപരീത ദിശയിലുള്ളതുമായ രണ്ട് പ്രൊജക്ഷനുകൾ ഉണ്ടാകാം. എൻ.സമ്പൂർണ്ണ പ്രൊജക്ഷൻ മാഗ്നിറ്റ്യൂഡ് ഇവിടെ μ in = (9.274096 ± 0.000065) 10 -21 erg / gs -ബോറ മാഗ്നെറ്റൺ, എച്ച് -
ബാർ സ്ഥിരമാണ് , ഇഒപ്പം എംഒരു ഇലക്ട്രോണിന്റെ ഇ - ചാർജും പിണ്ഡവും, കൂടെ- പ്രകാശത്തിന്റെ വേഗത; എസ് എച്ച് -ഫീൽഡിന്റെ ദിശയിലുള്ള സ്പിൻ മെക്കാനിക്കൽ നിമിഷത്തിന്റെ പ്രൊജക്ഷൻ എച്ച്... സ്പിന്നിന്റെ സമ്പൂർണ്ണ മൂല്യം M. m. എവിടെ എസ്= 1/2 - സ്പിൻ ക്വാണ്ടം നമ്പർ (ക്വാണ്ടം നമ്പറുകൾ കാണുക). സ്പിൻ മാഗ്നറ്റിസത്തിന്റെയും മെക്കാനിക്കൽ നിമിഷത്തിന്റെയും അനുപാതം (സ്പിൻ) സ്പിൻ മുതൽ ആറ്റോമിക് സ്പെക്ട്രയെക്കുറിച്ചുള്ള പഠനങ്ങൾ കാണിക്കുന്നത് m H cn യഥാർത്ഥത്തിൽ തുല്യമാണ്, m in എന്നല്ല, m in (1 + 0.0116). വൈദ്യുതകാന്തികക്ഷേത്രത്തിന്റെ സീറോ-പോയിന്റ് ആന്ദോളനങ്ങൾ എന്ന് വിളിക്കപ്പെടുന്ന ഇലക്ട്രോണിലെ പ്രവർത്തനമാണ് ഇതിന് കാരണം (ക്വാണ്ടം ഇലക്ട്രോഡൈനാമിക്സ്, റേഡിയേഷൻ തിരുത്തലുകൾ കാണുക).
ഇലക്ട്രോൺ എം ഓർബിന്റെ പരിക്രമണ കാന്തിക നിമിഷം ഭ്രമണപഥത്തിന്റെ മെക്കാനിക്കൽ ഓർബിറ്റൽ നിമിഷവുമായി ബന്ധപ്പെട്ടിരിക്കുന്നു ജി opb = | m orb | / | ഓർബ് | = | ഇ|/2എംഇ സി, അതായത്, കാന്തിക മെക്കാനിക്കൽ അനുപാതം ജി opb എന്നതിനേക്കാൾ രണ്ട് മടങ്ങ് കുറവാണ് ജി cp. ക്വാണ്ടം മെക്കാനിക്സ് ബാഹ്യ ഫീൽഡിന്റെ (സ്പേഷ്യൽ ക്വാണ്ടൈസേഷൻ എന്ന് വിളിക്കപ്പെടുന്ന) ദിശയിലേക്ക് m ഓർബുകളുടെ സാധ്യമായ പ്രൊജക്ഷനുകളുടെ ഒരു പ്രത്യേക ശ്രേണി മാത്രമേ അനുവദിക്കൂ: m H orb = m l m in ,
എവിടെ m l -
കാന്തിക ക്വാണ്ടം നമ്പർ 2 അനുമാനിക്കുന്നു എൽ+ 1 മൂല്യങ്ങൾ (0, ± 1, ± 2, ..., ± എൽ, എവിടെ എൽ-
പരിക്രമണ ക്വാണ്ടം നമ്പർ). പല-ഇലക്ട്രോൺ ആറ്റങ്ങളിൽ, പരിക്രമണപഥവും സ്പിൻ M. m. ക്വാണ്ടം നമ്പറുകളാൽ നിർണ്ണയിക്കപ്പെടുന്നു. എൽഒപ്പം എസ്മൊത്തം പരിക്രമണ, സ്പിൻ നിമിഷങ്ങൾ. സ്പേഷ്യൽ ക്വാണ്ടൈസേഷന്റെ നിയമങ്ങൾക്കനുസൃതമായാണ് ഈ നിമിഷങ്ങളുടെ കൂട്ടിച്ചേർക്കൽ നടത്തുന്നത്. ഇലക്ട്രോണിന്റെ കറക്കത്തിനും അതിന്റെ പരിക്രമണ ചലനത്തിനുമുള്ള കാന്തിക മെക്കാനിക്കൽ ബന്ധങ്ങളുടെ അസമത്വം കാരണം ( ജി cп ¹ ജി opb) ആറ്റോമിക് ഷെല്ലിന്റെ M.m. അതിന്റെ ഫലമായുണ്ടാകുന്ന മെക്കാനിക്കൽ നിമിഷത്തിന് സമാന്തരമോ സമാന്തരമോ ആയിരിക്കില്ല ജെ.
അതിനാൽ, വെക്‌ടറിന്റെ ദിശയിലേക്ക് പൂർണ്ണമായ M. m ന്റെ ഘടകം പലപ്പോഴും പരിഗണിക്കുന്നു ജെതുല്യമാണ് എവിടെ ജിഇലക്ട്രോൺ ഷെല്ലിന്റെ കാന്തിക മെക്കാനിക്കൽ അനുപാതമാണ് J. ജെമൊത്തം കോണീയ ക്വാണ്ടം സംഖ്യയാണ്. M. m. കറങ്ങുന്ന ഒരു പ്രോട്ടോണിന്റെ എവിടെ എം പി- പ്രോട്ടോണിന്റെ പിണ്ഡം, അത് 1836.5 മടങ്ങ് കൂടുതലാണ് എം e, m വിഷം 1 / 1836.5m c ന് തുല്യമായ ഒരു ന്യൂക്ലിയർ മാഗ്നെറ്റൺ ആണ്. നേരെമറിച്ച്, ന്യൂട്രോണിന് കാന്തിക പദാർത്ഥങ്ങൾ ഉണ്ടാകരുത്, കാരണം അതിന് ചാർജ് ഇല്ല. എന്നിരുന്നാലും, പ്രോട്ടോണിന്റെ തന്മാത്രാ ഭാരം m p = 2.7927m വിഷവും ന്യൂട്രോൺ m n = -1.91315m വിഷവും ആണെന്ന് അനുഭവം തെളിയിക്കുന്നു. ന്യൂക്ലിയോണുകൾക്ക് ചുറ്റുമുള്ള മെസോൺ ഫീൽഡുകളുടെ സാന്നിധ്യം മൂലമാണ് ഇത് സംഭവിക്കുന്നത്, ഇത് അവയുടെ പ്രത്യേക ന്യൂക്ലിയർ ഇടപെടലുകളെ നിർണ്ണയിക്കുന്നു (ന്യൂക്ലിയർ ഫോഴ്‌സ്, മെസോണുകൾ കാണുക) കൂടാതെ അവയുടെ വൈദ്യുതകാന്തിക ഗുണങ്ങളെ ബാധിക്കുന്നു. സങ്കീർണ്ണമായ ആറ്റോമിക് ന്യൂക്ലിയസുകളുടെ ആകെ M.m. m വിഷത്തിന്റെയോ m p, m n എന്നിവയുടെ ഗുണിതങ്ങളല്ല. അങ്ങനെ, M. m. പൊട്ടാസ്യം ന്യൂക്ലിയസ് മാക്രോസ്കോപ്പിക് ബോഡികളുടെ കാന്തിക അവസ്ഥയെ ചിത്രീകരിക്കുന്നതിന്, ശരീരം രൂപപ്പെടുന്ന എല്ലാ സൂക്ഷ്മകണങ്ങളുടെയും ഫലമായുണ്ടാകുന്ന കാന്തികക്ഷേത്രത്തിന്റെ ശരാശരി മൂല്യം കണക്കാക്കുന്നു. ഒരു ശരീരത്തിന്റെ യൂണിറ്റ് വോളിയത്തിന് കാന്തികതയെ കാന്തികവൽക്കരണം എന്ന് വിളിക്കുന്നു. മാക്രോബോഡികൾക്ക്, പ്രത്യേകിച്ച് ആറ്റോമിക് മാഗ്നെറ്റിക് ഓർഡറിംഗ് (ഫെറോ-, ഫെറി-, ആന്റിഫെറോ മാഗ്നറ്റുകൾ) ഉള്ള ബോഡികളുടെ കാര്യത്തിൽ, ശരാശരി ആറ്റോമിക് മോളിക്യുലാർ പിണ്ഡം എന്ന ആശയം ഒരു ആറ്റത്തിന്റെ തന്മാത്രാ പിണ്ഡത്തിന്റെ ശരാശരി മൂല്യമായി അവതരിപ്പിക്കപ്പെടുന്നു (അയോൺ), ശരീരത്തിലെ തന്മാത്രാ പിണ്ഡം. കാന്തിക ക്രമമുള്ള പദാർത്ഥങ്ങളിൽ, ഈ ശരാശരി ആറ്റോമിക കാന്തിക പദാർത്ഥങ്ങൾ ഫെറോ മാഗ്നറ്റിക് ബോഡികളുടെ സ്വാഭാവിക കാന്തികവൽക്കരണത്തിന്റെ ഘടകമായി ലഭിക്കും അല്ലെങ്കിൽ ഫെറി- ആൻറിഫെറോ മാഗ്നറ്റുകളിലെ (കേവല പൂജ്യം താപനിലയിൽ) ആറ്റങ്ങളുടെ എണ്ണം അനുസരിച്ച് കാന്തിക ഉപലാറ്റിസുകൾ. ഒരു യൂണിറ്റ് വോളിയത്തിന് കാന്തിക മെറ്റീരിയൽ. സാധാരണയായി ഈ ശരാശരി ആറ്റോമിക് എം. ബോർ മാഗ്നെറ്റോൺ m ലെ അവയുടെ മൂല്യങ്ങൾ ഭിന്നമാണ് (ഉദാഹരണത്തിന്, പരിവർത്തന d-ലോഹങ്ങളിൽ Fe, Co, Ni, യഥാക്രമം, 2.218 m in, 1.715 m in, 0.604 m in) ഈ വ്യത്യാസം ഒരു മാറ്റം മൂലമാണ്. ഒറ്റപ്പെട്ട ആറ്റങ്ങളിലെ ചലനവുമായി താരതമ്യപ്പെടുത്തുമ്പോൾ ക്രിസ്റ്റലിൽ ഡി-ഇലക്ട്രോണുകളുടെ (എം. എം. വാഹകർ) ചലനത്തിൽ. അപൂർവ എർത്ത് ലോഹങ്ങൾ (ലന്തനൈഡുകൾ), അതുപോലെ നോൺമെറ്റാലിക് ഫെറോ- അല്ലെങ്കിൽ ഫെറിമാഗ്നറ്റിക് സംയുക്തങ്ങൾ (ഉദാഹരണത്തിന്, ഫെറിറ്റുകൾ), ഇലക്ട്രോൺ ഷെല്ലിന്റെ പൂർത്തിയാകാത്ത d- അല്ലെങ്കിൽ f- പാളികൾ (പ്രധാന ആറ്റോമിക്, പാളികൾ ഇല്ല (ഇത് പോലെ) ഡി-ലോഹങ്ങൾ), ഒറ്റപ്പെട്ട ആറ്റങ്ങളുമായി താരതമ്യപ്പെടുത്തുമ്പോൾ അത്തരം ശരീരങ്ങളുടെ തന്മാത്രാ പിണ്ഡം വളരെ കുറച്ച് മാത്രമേ മാറുന്നുള്ളൂ. മാഗ്നെറ്റിക് ന്യൂട്രോൺ ഡിഫ്രാക്ഷൻ, റേഡിയോ സ്പെക്ട്രോസ്കോപ്പി (എൻഎംആർ, ഇപിആർ, എഫ്എംആർ, മുതലായവ), മോസ്ബവർ പ്രഭാവം എന്നിവയുടെ പ്രയോഗത്തിന്റെ ഫലമായി ഒരു ക്രിസ്റ്റലിലെ ആറ്റങ്ങളിലെ കാന്തിക അനുരണനത്തിന്റെ നേരിട്ടുള്ള പരീക്ഷണ നിർണ്ണയം സാധ്യമായി. പാരാമാഗ്നറ്റുകളെ സംബന്ധിച്ചിടത്തോളം, പരീക്ഷണാത്മകമായി കണ്ടെത്തിയ ക്യൂറി സ്ഥിരാങ്കത്തിലൂടെ നിർണ്ണയിക്കപ്പെടുന്ന ശരാശരി ആറ്റോമിക് കാന്തിക പദാർത്ഥത്തിന്റെ ആശയം അവതരിപ്പിക്കാനും കഴിയും, ഇത് ക്യൂറിയുടെ നിയമം a അല്ലെങ്കിൽ ക്യൂറി-വെയ്‌സ് നിയമം a എന്നതിന്റെ പദപ്രയോഗത്തിൽ ഉൾപ്പെടുത്തിയിട്ടുണ്ട് (പാരാമാഗ്നെറ്റിസം കാണുക). ലിറ്റ് .:ടാം ഐ.ഇ., വൈദ്യുതി സിദ്ധാന്തത്തിന്റെ അടിസ്ഥാനങ്ങൾ, എട്ടാം പതിപ്പ്, എം., 1966; ലാൻഡൗ എൽ.ഡി. ആൻഡ് ലിഫ്ഷിറ്റ്സ് ഇ.എം., ഇലക്ട്രോഡൈനാമിക്സ് ഓഫ് കൺറ്റ്യൂണൻസ് മീഡിയ, എം., 1959; ഡോർഫ്മാൻ യാ. ജി., ദ്രവ്യത്തിന്റെ കാന്തിക ഗുണങ്ങളും ഘടനയും, എം., 1955; വോൺസോവ്സ്കി എസ്.വി., മൈക്രോപാർട്ടിക്കിളുകളുടെ കാന്തികത, എം., 1973. എസ് വി വോൺസോവ്സ്കി. ഗ്രേറ്റ് സോവിയറ്റ് എൻസൈക്ലോപീഡിയ. - എം .: സോവിയറ്റ് എൻസൈക്ലോപീഡിയ.
1969-1978
.
മറ്റ് നിഘണ്ടുവുകളിൽ "കാന്തിക നിമിഷം" എന്താണെന്ന് കാണുക:
അളവ് L2I അളവെടുപ്പ് SI A⋅m2 യൂണിറ്റുകൾ ... വിക്കിപീഡിയ
മാഗ്‌നെ ചിത്രീകരിക്കുന്ന പ്രധാന മൂല്യം. wa ലെ പ്രോപ്പർട്ടികൾ. കാന്തികതയുടെ ഉറവിടം (എം. എം.), ക്ലാസിക്കൽ അനുസരിച്ച്. ഇ-തിയറി മാഗ്. പ്രതിഭാസങ്ങൾ, യാവൽ. മാക്രോ, മൈക്രോ (ആറ്റോമിക്) ഇലക്ട്രിക് പ്രവാഹങ്ങൾ. ഏലം. കാന്തികതയുടെ ഉറവിടം അടഞ്ഞ വൈദ്യുതധാരയായി കണക്കാക്കപ്പെടുന്നു. അനുഭവത്തിൽ നിന്നും ക്ലാസിക്കിൽ നിന്നും ....... ഫിസിക്കൽ എൻസൈക്ലോപീഡിയ
ബിഗ് എൻസൈക്ലോപീഡിക് നിഘണ്ടു
കാന്തിക നിമിഷം, സ്ഥിരമായ കാന്തത്തിന്റെയോ കറന്റ്-വഹിക്കുന്ന കോയിലിന്റെയോ ശക്തി അളക്കുന്നു. കാന്തിക മണ്ഡലത്തിലെ ഒരു കാന്തം, കോയിൽ അല്ലെങ്കിൽ വൈദ്യുത ചാർജിൽ പ്രയോഗിക്കുന്ന പരമാവധി ഭ്രമണ ശക്തി (ടേണിംഗ് മൊമെന്റ്) ആണ് ഇത്. ചാർജ്ജ് ചെയ്തു...... ശാസ്ത്ര സാങ്കേതിക വിജ്ഞാനകോശ നിഘണ്ടു
കാന്തിക നിമിഷം- ശാരീരിക ശരീരങ്ങളുടെയും ദ്രവ്യത്തിന്റെ കണങ്ങളുടെയും (ഇലക്ട്രോണുകൾ, ന്യൂക്ലിയോണുകൾ, ആറ്റങ്ങൾ മുതലായവ) കാന്തിക ഗുണങ്ങളെ ചിത്രീകരിക്കുന്ന ഒരു അളവ്; കാന്തിക നിമിഷം കൂടുന്തോറും ശരീരം ശക്തമാകും (കാണുക); കാന്തിക നിമിഷം നിർണ്ണയിക്കുന്നത് കാന്തികമാണ് (കാണുക). ഓരോ ഇലക്ട്രിക്ക് മുതൽ ....... ബിഗ് പോളിടെക്നിക് എൻസൈക്ലോപീഡിയ
- (കാന്തിക നിമിഷം) ഒരു നിശ്ചിത കാന്തത്തിന്റെ ധ്രുവങ്ങൾക്കിടയിലുള്ള ദൂരം കൊണ്ട് അതിന്റെ കാന്തിക പിണ്ഡത്തിന്റെ ഉൽപ്പന്നം. Samoilov K.I. മറൈൻ നിഘണ്ടു. M. L .: USSR ന്റെ NKVMF ന്റെ സ്റ്റേറ്റ് നേവൽ പബ്ലിഷിംഗ് ഹൗസ്, 1941 ... മറൈൻ നിഘണ്ടു
കാന്തിക നിമിഷം- ഹർ കാ മാഗ്. sv ശരീരത്തിലേക്ക്, പരിവർത്തനം. പ്രകടിപ്പിക്കുക. പ്രോഡ്. വലിപ്പം ധ്രുവങ്ങൾക്കിടയിലുള്ള അകലത്തിൽ ഓരോ ധ്രുവത്തിലും ചാർജ് ചെയ്യുക. മെറ്റലർജി വിഷയങ്ങൾ പൊതുവെ EN കാന്തിക നിമിഷം ... സാങ്കേതിക വിവർത്തകന്റെ ഗൈഡ്
ഒരു കാന്തികക്ഷേത്രത്തിന്റെ ഉറവിടമായി ദ്രവ്യത്തെ വിശേഷിപ്പിക്കുന്ന വെക്റ്റർ അളവ്. അടഞ്ഞ വൈദ്യുത പ്രവാഹങ്ങളും ആറ്റോമിക കണങ്ങളുടെ ക്രമാനുഗതമായ കാന്തിക നിമിഷങ്ങളും ചേർന്നാണ് മാക്രോസ്കോപ്പിക് കാന്തിക നിമിഷം സൃഷ്ടിക്കുന്നത്. സൂക്ഷ്മകണികകൾ ഭ്രമണപഥത്തെ വേർതിരിക്കുന്നു ... വിജ്ഞാനകോശ നിഘണ്ടു
കാന്തിക നിമിഷം- ഒരു പദാർത്ഥത്തിന്റെ കാന്തിക ഗുണങ്ങളെ ചിത്രീകരിക്കുന്ന പ്രധാന അളവ്. കാന്തികതയുടെ പ്രാഥമിക ഉറവിടമായി വൈദ്യുത പ്രവാഹം കണക്കാക്കപ്പെടുന്നു. നിലവിലെ ശക്തിയുടെയും അടഞ്ഞ കറന്റ് ലൂപ്പിന്റെ വിസ്തൃതിയുടെയും ഗുണനഫലത്താൽ നിർണ്ണയിക്കപ്പെടുന്ന വെക്റ്റർ കാന്തിക നിമിഷമാണ്. മുഖേന…… പാലിയോമാഗ്നറ്റോളജി, പെട്രോമാഗ്നറ്റോളജി, ജിയോളജി. റഫറൻസ് നിഘണ്ടു.
കാന്തിക നിമിഷം- ഇലക്ട്രോമാഗ്നെറ്റിനിസ് മൊമെന്റാസ് സ്റ്റാറ്റസ് ടി സ്രിറ്റിസ് സ്റ്റാൻഡാർറ്റിസാസിജ ഇർ മെട്രോളജിയാ എപിബ്രൈറ്റിസ് വെക്‌ടോറിനിസ് ഡിഡിസ്, കുറിയോ വെക്‌ടോറിൻ സാൻഡൗഗ സു വിനാലിസിയോ മാഗ്നെറ്റിനിയോ സ്രൗട്ടോ ടാങ്കിയു യ്‌ര ലിഗി സുകിമോ ടി മൊമെന്റു: എം = ടി മൊമെന്റു; čia m - മാഗ്നെറ്റിനിയോ മൊമെന്റോ വെക്ടോറിയസ്, ബി ... ... പെങ്കികാൽബിസ് ഐസ്കിനാമാസിസ് മെട്രോളോജിജോസ് ടെർമിൻ സോഡിനാസ്